ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Связь между функциями Грина и одночастичной матрицей плотности из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.2 " Было предпринято много попыток выйти за рамки квазичастичного приближения. Важный результат в этом направлении был получен Липавским и др. [117]. Этим авторам удалось вывести точные интегральные уравнения, которые позволяют, в принципе, найти выражения для корреляционных функций через функцию Вигнера методами теории возмущений или с помощью разумных самосогласованных приближений. В этом разделе мы кратко обсудим основные идеи работы [117]. [c.56] Обратим внимание на то, что соотношения (6.3.80) выглядят довольно странно с точки зрения принципа причинности, поскольку в них нет различия между случаями, когда t[ и t[. В самом деле, естественно ожидать, что динамика корреляций должна описываться разными функциями запаздывающего типа, если и опережающего типа, если t[. Это важное обстоятельство не отражено в соотношениях (6.3.80), так как они соответствуют приближению свободных квазичастиц. [c.56] Строго говоря, это соотношение не определяет д при t = 2, поскольку G и G имеют разрыв в этой точке. Мы можем, однако, дополнить определение д при t = 2 с помощью предельных переходов t 2 =Ь0, которые дают правильный результат. Поскольку представление (6.3.89) всегда будет использоваться в интегралах по времени, эта тонкость не является несущественной. [c.56] Это справедливо и в случае, когда система находится во внешнем переменном поле [55]. [c.57] Как и ожидалось, формулы (6.3.93) показывают, что динамика корреляций описывается запаздывающей функцией Грина, если 2 и опережающей функцией Грина, если 2- Отметим также, что эти формулы согласуются с точными соотношениями (6.3.37) между и корреляционными функциями Таким образом, сохраняется важное соотношение (6.3.68) для спектральной функции. [c.58] Вернуться к основной статье