ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Термодинамические функции Грина ферми-и бозе-систем из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.2 " Начнем с обозначений и определений. В дальнейшем операторы рождения и уничтожения в термодинамическом представлении Гайзенберга (6.1.18) будем записывать как и а к) где аргумент к) = (Ij Xj ) содержит квантовые числа одночастичных состояний и переменную которая определяет эволюцию операторов с полным оператором энтропии ). Те же самые операторы в термодинамическом представлении взаимодействия (6.1.45) будут обозначаться как а к) и aj k). Наконец, обозначения а = и оставим для операторов в представлении Шредингера. [c.18] Содержательную теорию можно построить и в ряде других случаев, например, для спиновых систем [7]. [c.18] Следует иметь в виду, что в данном случае оператор й (/г) не является эрмитово сопряженным к ан(к). [c.18] Тогда квазиравновесные средние значения 5-частичных операторов и 5-частичные корреляционные функции можно выразить через б 1... s,V. .. s ) формулами, которые аналогичны формулам (6.1.21) - (6.1.23) (см. задачу 6.4). [c.19] В случае ферми- или бозе-систем естественно взять в качестве невозмущенного оператора энтропии оператор (6.1.10) и рассматривать члены более высокого порядка по операторам рождения и уничтожения как возмущение S. В частности, если неравновесное состояние задается значениями одночастичной и двухчастичной матриц плотности, то оператор S имеет вид (6.1.11). [c.19] Вернуться к основной статье