ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Неравновесные корреляции, связанные с сохранением энергии из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.1 " В этом параграфе мы следуем, в основном, работе [130]. [c.314] Подчеркнем, что независимыми условиями на лагранжевы множители по-прежнему остаются условия (4.5.25), поэтому параметр можно определить произвольно. [c.315] Немного позже мы вернемся к этому вопросу. [c.315] Выражение (4.5.26) напоминает большое каноническое распределение Гиббса, но оно может описывать состояния, которые сильно отличаются от равновесного, так как одночастичная функция распределения fi t) является произвольной. Ясно, что при установлении равновесия в системе статистический оператор (4.5.26) переходит в распределение Гиббса, т. е. величины /5 ( ) и /х ( ) стремятся, соответственно, к равновесной обратной температуре /5 и к равновесному химическому потенциалу /х, а параметры Л ( ) стремятся к нулю. Поэтому будем называть T t) = I/P t) квазитемпературой а — квазихимическим потенциалом. [c.315] В дальнейшем при выводе интеграла столкновений будет удобно строить теорию возмущений именно по эффективному взаимодействию 7/ ( ). [c.315] Подчеркнем еще раз, что все три формулы для квазиравновесного статистического оператора — (4.5.23), (4.5.26), (4.5.33) — эквивалентны друг другу и отличаются только определением лагранжевых множителей, сопряженных с fi t). [c.316] При установлении теплового равновесия в системе /х ( ) /х, поскольку /5, а статистический оператор (4.5.41) переходит в распределение Гиббса. [c.317] Вернуться к основной статье