ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Квантовое уравнение Энскога из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.1 " Члены этого уравнения, содержащие матрицу VK, имеют простой физический смысл. Третий член в левой части описывает процесс столкновения двух частиц, причем в матрице взаимодействия (4.3.15), благодаря матрице (7, учитываются квантовые статистические эффекты в промежуточных состояниях (для фермионов — принцип Паули). Правая часть уравнения (4.3.41) соответствует борновскому приближению для двухчастичного рассеяния. Многочастичные корреляции, связанные с сохранением энергии, учитываются в уравнении (4.3.41) посредством источника, который определяет граничное условие для корреляционной матрицы. [c.291] В принципе, мы можем пемедлеппо подставить ее в уравпепие (4.3.6), по выражение для интеграла столкновений получается при этом очень сложным. Поэтому имеет смысл поискать разумное приближение для двухчастичной корреляционной матрицы. [c.293] Значение положительного параметра г] определяется из требования, чтобы контур (7, показанный на рис. 4.1, охватывал все особые точки резольвенты R z) в верхней полуплоскости, а контур С — все особые точки R z) в нижней полуплоскости. [c.294] Хотя формула для интеграла столкновений (4.3.58) получена для пространственно однородной системы, она легко обобщается на слабо неоднородные состояния. В этом случае все функции распределения f Pi t) следует заменить на одночастичные функции Вигнера / (г,р-, ), в которых пространственный аргумент г — фиксированный параметр. [c.295] Сделаем несколько замечаний относительно интеграла столкновений (4.3.58) и кинетического уравнения (4.3.53). [c.295] Как мы видим, энергия квазичастиц сохраняется в столкновениях, если пренебречь многочастичными корреляциями. [c.296] Интеграл столкновений (4.3.61), впервые полученный в работе [166], напоминает интеграл столкновений Улинга-Уленбека (4.1.86). Отметим, однако, что теперь одночастичные энергии E p,t) содержат поправки Хартри-Фока, а вероятность перехода выражается через Т-матрицу, которая точно описывает рассеяние двух частиц с учетом квантовых статистических эффектов (для фермионов — принципа Паули) в промежуточных состояниях. [c.296] Вернуться к основной статье