ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Квазиравновесный статистический оператор для плотных квантовых систем из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.1 " Происхождение наиболее важных долгоживущих корреляций уже осуждалось в разделе 3.3.4 в рамках классической кинетической теории. [c.288] Нанример, учет эффектов памяти позволяет вывести из кинетического уравнения закон сохранения полной энергии для слабо неидеальной системы [105, 113, 153, 154]. [c.288] Предположим, что суммирование по 5 в (4.3.30) ведется в пределах 1 5 ш. Тогда в квазиравновесном состоянии приведенные матрицы плотности при s т рассматриваются как независимые неравновесные величины, а матрицы плотности более высокого порядка выражаются через них. Частный случай ш = 1 соответствует граничному условию Боголюбова, согласно которому все приведенные матрицы плотности в отдаленном прошлом выражаются через одночастичную. Если в формуле (4.3.30) мы положим 5 = О при 5 3, то получим статистический оператор для квазиравновесного ансамбля, в котором заданными величинами являются одночастичная и двухчастичная матрицы плотности. Этот ансамбль описывает важные долгоживущие корреляции, например, связанные двухчастичные состояния ). Эволюция системы описывается системой уравнений для одночастичной и двухчастичной матриц плотности. Здесь мы не будем излагать эту довольно сложную теорию, а рассмотрим один частный, но важный пример обобщенного квазиравновесного статистического оператора, который соответствует объединению кинетического и гидродинамического описаний квантовых процессов [128]. [c.289] В работах [143, 144] соответствующий квазиравновесный статистический оператор применялся для исследования связанных состояний в неравновесных ферми-системах. [c.289] Поучительный пример влияния закона сохранения энергии на существование равновесного решения квантового кинетического уравнения будет рассмотрен в параграфе 4.5. [c.290] Вернуться к основной статье