ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Метод проектирования Робертсона из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.1 " Таким образом, если только начальное состояние не было приготовлено специальным образом, неравновесное распределение g t) имеет физический смысл на временах t, достаточно больших для восстановления корреляций в системе. [c.127] Ч Хотя этот множитель не входит явно в основное кинетическое уравнение Цванцига, его все равно приходится вводить из соображений причинности при вычислении средних значений (см., например, раздел 2.5.2). [c.127] Чтобы выразить левую часть этого соотношения через наблюдаемые Рп) выведем уравнение эволюции для Qq t). В методе Робертсона оно играет роль основного кинетического уравнения ( master equation ). [c.128] Мы вывели уравнение (2.4.31) в предположении, что оператор Лиувилля не зависит явно от времени, т. е. система либо изолирована, либо находится в стационарном внешнем поле. Это ограничение, однако, не является существенным. Полагая L = L t) в (2.4.27) и (2.4.28), легко обобщить уравнение Робертсона на случай переменных внешних полей. [c.129] Обобщенные уравнения переноса (2.4.33) аналогичны уравнениям (2.3.45). Единственное различие между ними состоит в выборе пределов интегрирования по времени ). В этом, конечно, нет ничего удивительного, так как в методе Робертсона используется специальное начальное условие для неравновесного распределения, а в методе неравновесного статистического оператора — граничное условие в отдаленном прошлом, которое устраняет нефизическую зависимость от начального состояния системы. [c.130] Вернуться к основной статье