ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Экспоненциальная форма неравновесного распределения из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.1 " Многочисленные примеры такого разбиения гамильтониана встречаются в квантовой кинетической теории. Обычно — гамильтониан свободных квазичастиц, а Н описывает взаимодействие. [c.115] Как мы видели в главе 1, среднее значение этой неременной есть не что иное как энтропия Гиббса. [c.116] Поскольку динамическая переменная a t) — функция g t) она также удовлетворяет уравнению Лиувилля ), т. е. [c.116] Папомним еще раз, что переход к пределу г +0 следует понимать в смысле соотношения (2.3.14). [c.116] Для доказательства этого утверждения можно, например, разложить 1п = 1п[1 — (1 — )] в ряд но степеням 1 — а затем воспользоваться свойствами классических или квантовых скобок Нуассона. [c.116] Как и аналогичное уравнение (2.3.68) для неравновесного распределения, можно использовать (2.3.70) в качестве фундаментального уравнения теории необратимых процессов [19]. [c.117] ЧТО совпадает с формулой (2.1.30) для производства термодинамической энтропии. [c.117] В этом параграфе мы получили два представления (2.3.10) и (2.3.72) для неравновесного статистического распределения. Возникает естественный вопрос — эквивалентны ли они друг другу Этот вопрос подробно обсуждается в приложении 2Д. Здесь мы докажем эквивалентность двух представлений, предполагая для простоты, что потоки Pjn базисных переменных — малые величины и поэтому достаточно найти статистическое распределение (2.3.72) в первом приближении по оператору производства энтропии. Мы рассмотрим более общее квантовое описание, когда оператор энтропии не коммутирует с интегральным членом в (2.3.63). [c.117] Вернуться к основной статье