ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Запаздывающие решения уравнения Лиувилля из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.1 " Неравновесные состояния с отрицательной температурой возникают, нанример, в процессе релаксации ядерных спинов в кристаллах. Нри возбуждении ядер сильным магнитным полем спиновая температура T t) существенно отличается от температуры решетки и даже может стать отрицательной [52, 137]. [c.103] Как уже отмечалось, любая макроскопическая система забывает несущественные детали начального распределения через некоторое микроскопическое время релаксации г. Поэтому для не слишком коротких промежутков t — t зависимость распределения (2.3.5) от начального состояния становится нефизической и ее следует исключить. С этой целью зафиксируем момент времени Iq и сделаем простейшее предположение, что эволюция с равной вероятностью может начинаться из любого состояния Qq t ) в интервале от ДО t. Согласно этому предположению, истинное неравновесное распределение g t) равно среднему по начальным моментам времени t от распределения (2.3.5), т. е. [c.104] Как мы увидим позже, часто бывает удобно перейти к формальному пределу t — оо. [c.104] Немного позже мы увидим, что предел г +0 должен вычисляться после термодинамического предела V оо, N/V = onst) в средних значениях, вычисленных с g t). [c.105] Строго говоря, соотношения тина (2.3.9) следовало бы формулировать для средних значений динамических неременных, поскольку неравновесные распределения иногда являются обобщенными функциями. [c.105] Чтобы не усложнять обозначений, мы будем использовать для допредельного распределения тот же символ g(t), что и для распределения (2.3.11). Следует помнить, что после вычисления средних всегда предполагается предельный переход е +0. [c.106] Определение упорядоченной экспоненты приводится в приложении 1А. [c.107] Оно является обобщением формулы (2.3.18) на случай зависящего от времени гамильтониана. [c.108] Вернуться к основной статье