ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ОГЛАВЛЕНИЕ Квазиравновесное распределение для слабо взаимодействующих подсистем из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.1 " Подобная схема сокращенного описания оказывается особенно эффективной, если гамильтониан удается представить в виде Н = + Н где — главная часть гамильтониана, а Н рассматривается как малое возмущение. Тогда можно предположить, что система в каждый момент времени находится в одном из собственных состояний Я и совершает переходы между этими состояниями под влиянием возмущения. [c.100] Для реализации сокращенного описания неравновесной квантовой системы с помощью диагональных элементов матрицы плотности нужно выбрать некоторую орто-нормированную систему базисных состояний /). В частности, такими базисными состояниями могут быть собственные состояния невозмущенного гамильтониана Я , но это не обязательно. В ряде случаев роль базисных квантовых состояний могут играть собственные состояния других медленно меняющихся динамических переменных. [c.100] Это выражение выглядит вполне естественным. Диагональные элементы квазиравно-весной матрицы плотности равны заданным вероятностям квантовых состояний /), а все недиагональные элементы равны нулю, т. е. отсутствует квантовая интерференция состояний. [c.101] Отметим в заключение, что статистический оператор (2.2.73) можно также получить, следуя схеме, изложенной разделе 2.1.2, если выбрать проекционные операторы Р/ = /)(/ в качестве базисных динамических переменных. Легко проверить (оставляем это читателю в качестве упражнения), что сопряженными параметрами Fi t) для этих переменных являются величины Fi t) = nw t). [c.101] С физической точки зрения установление равновесия в системе, состоящей из слабо взаимодействующий подсистем, происходит в два этапа сначала устанавливается частичное равновесие в подсистемах, которое затем медленно стремится к полному равновесию, если нет препятствующих факторов. Таким образом, при выборе соответствующей шкалы времени неравновесное состояние всей системы можно описать средними значениями медленных динамических переменных. Ими являются гамильтонианы подсистем числа частиц в подсистемах и, может быть, дополнительные динамические переменные, средние значения которых характеризуют частичное равновесие в подсистемах ). Наши дальнейшие рассуждения в равной мере относятся к классическим и квантовым системам. [c.102] Такими дополнительными переменными могут быть, например, интегралы движения для подсистем. [c.102] Но существу, энергия взаимодействия рассматривается как отдельная подсистема, которой затем приписывается своя неравновесная температура . Эта идея широко используется, например, в теории магнитной релаксации [1]. [c.102] Вернуться к основной статье