ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Энтропия и термодинамические соотношения в квазиравновесных ансамблях из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.1 " Но форме распределение (2.1.20) напоминает обобщенное распределение Гиббса (1.3.127), которое использовалось для описания состояния с фиксированными полумакроскопическими флуктуациями. Следует, однако, иметь в виду, что лагранжевы множители в этих двух распределениях определяются из совершенно разных дополнительных условий. [c.86] Аналогичное соглашение принимается и для дифференцирования других функций. [c.87] Для классических систем S(t) есть функция в фазовом пространстве, но и в этом случае мы будем называть S(t) оператором энтропии, чтобы не усложнять терминологию. [c.87] Таким образом, в общем случае сложный индекс ш = г,г включает дискретный индекс г, нумерующий базисные динамические переменные, и непрерывную переменную г. [c.87] В общем случае эта производная отлична от нуля. В тепловом равновесии РтУ = О и, следовательно, энтропия постоянна. [c.88] Уравнение (2.1.30) для производства энтропии хорошо известно из термодинамики необратимых процессов [70], где величины Fm t) называются термодинамическими силами, а средние значения РтУ интерпретируются как макроскопические потоки. [c.88] Вернуться к основной статье