ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Излучение шума потоком при числах Маха, больших единицы из "Введение в нелинейную акустику Звуковые и ультразвуковые волны большой интенсивности " В 2 этой главы указывалось на то, что теория, развитая Лайтхиллом, соответствует числам М потока, меньшим 1, и чтобы репшть вопрос об излучении шума потоком при Л/ 1, следует исходить из уравнений акустики движущейся среды. Такое исследование было выполнено Филипсом [8]. [c.406] Уравнение (10.81) представляет собой исходное уравнение теории. Это есть волновое уравнение в полных производных, как и должно быть в акустике движуп ,ейся среды. Правая часть этого уравнения состоит из трех членов каждый из них представляет источник, генерирующий флуктуации давления за счет пульсаций скоростей (первый член), за счет флуктуаций энтропии (второй член) и флуктуаций вязких напряжений (третий член). [c.407] При М 1 из (10.84) с учетом этого выражения сразу же следует исходное уравнение (10.10) теории Лайтхилла. [c.408] При 1 в турбулентном потоке возникают ударные волны, и поэтому, вообще говоря, ни теплопроводностью и, ни вязкостью Г , т. е. вторым и третьим членами в (10.81), яренебрегать нельзя, поскольку г к х определяют структуру ударной волны, в частности ширину ее фронта. [c.408] В этом состоит одна из трудностей решения вопроса о генерации шума турбулентным потоком при Мз 1. Да и само рассмотрение этого вопроса в рамках использования основных уравнений гидродинамики вместе с уравнением непперывности становится, вообще говоря, неприменимым. [c.408] Однако сжимаемость, т. е. отличие pViVj от poViVj, начинает проявляться в том случае, когда турбулентное число Маха vie = становится не малым. Поэтому в струях, где пульсации скорости турбулентного происхождения не превышают 20% от скорости потока у выхода из сопла, положение не так безнадежно, как это может показаться с первого взгляда, во всяком случае до М 2 ). [c.409] Второе возражение состоит в том, что ири М 1 мы должны иметь дело со сверхзвуковой конвекцией вихрей, п использование уравнения (10.8), справедливое для М 1, становится сомнительным. [c.410] Относительно этого второго возражения можно привести следующие рассуждения. При малых скоростях квадрупо-лей Vh эффективность излучения звука квадруполем мала благодаря тому, что имеется почти полная компенсация излучения от источников протртвоположного знака более низкого порядка. При увеличении vn компенсация уменьшается и излучение возрастает, но оно не может увеличиться больше, чем та интенсивность, которую дают отдельные составляющие квадруполь монополи компенсация полностью отсутствует при Ми = 1. [c.410] Если квадруполи движутся с дозвуковой скоростью (см. предыдущий параграф), интенсивность возрастает на фактор (1 — Mh os 0) . [c.410] Следует отметить, что проводимые рассуждения также приводят к механизму образования шума вихревыми волнами Маха, как это было рассмотрено в [8]. [c.411] Вернуться к основной статье