ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Течение в свободном звуковом поле (эккартовское течение) из "Введение в нелинейную акустику Звуковые и ультразвуковые волны большой интенсивности " Рассмотрим на простых примерах, к каким ограничениям приводит это условие. [c.228] Для плоской волны поле скоростей первого приближения можно считать безвихревым, однако решение задачи об акустическом течении в этом случае не может быть найдено, ибо при непроницаемом источнике волны невозможно удовлетворить уравнению непрерывности. [c.228] Для звукового пучка ограниченного размера V X t существенно зависит от распределения скорости по сечению пучка. [c.228] Типичное распределение скорости стационарного акустического потока по (6.58) показано на рис. 49. Поток в звуковом пучке направлен от источника звука, по периферии трубы поток направлен к излучателю. При малых у поток от источника звука несколько больше диаметра звукового пучка. Зависимость максимальной скорости акустического течения, которая согласно (6.58) имеет место на оси трубы, от соотношения между радиусом трубы и радиусом звукового пучка Гу показана на рис. 50. С увеличением Го / Г1 максимальная скорость медленно увеличивается, но имеет порядок Uq. Согласно (6.58) скорость обращается в нуль в том случае, когда радиус звукового пучка равен радиусу трубки (г/ = 1). Этим последним обстоятельством можно пользоваться [26] для уменьшения влияния акустического течения в экспериментальных условиях. [c.231] Затухание звука, как известно, может быть вызвано разными причинами. В чистых жидкостях основной причиной затухания являются потери за счет сдвиговой и объемной вязкости, а при больших интенсивностях — также рассеяние на дегазационных пузырьках, потери, связанные с возникновением кавитации, и т. д. В газах существенную роль помимо вязкости играет теплопроводность. Поскольку скорость акустического течения намного меньше скорости звука, эккартовское акустическое течение можно рассматривать ьак течение несжимаемой жидкости под действием градиента радиационного давления, вызванного затуханием в результате действия всех причин, в то время как торможение акустического потока обусловлено только сдвиговой вязкостью. Поэтому скорость потока определяется отношением всех диссшхатив-ных коэффициентов к сдвиговой вязкости [32]. Экспериментально ото, пожалуй, наиболее убедительно было показано по измерениям течений в аргоне [33], где объемная вязкость, как известно, равна нулю, а поглощение обусловлено только сдвиговой вязкостью и теплопроводностью. [c.233] В [29], основываясь на законе сохранения импульса, было показано, что сумма радиационного давления звуковой волны и динамического давления возникающего эккар-товского потока остается постоянной. Экспериментально это проверялось в (30, 31] и в пределах ошибки эксперимента подтвердилось. [c.233] В дальнейшем задача, аналогичная эккартовской, для сферически расходящейся в некотором телесном угле волны с неравномерным распределением амплитуды по фронту волны была рассмотрена в [34, 35]. [c.233] Этот результат не является неожиданным, так как при возникновении потока в этом случае нарушались бы условия непрерывности. Ог сферического источника ненулевою порядка, естественно, потоки будут. [c.234] Вернуться к основной статье