ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Общая теория стационарного акустического течения во втором приближении из "Введение в нелинейную акустику Звуковые и ультразвуковые волны большой интенсивности " Вместе с тем решение первого приближения может быть представлено в форме (6.39). [c.224] Масштаб движения первого приближения можно считать равным длине звуковой волны масштаб движения во втором приближении зависит от условий задачи. Для крупномасштабных по сравнению с длиной звуковой волны акустических течений эта теория ограничивается малыми акустическими числами Рейнольдса мелкомасштабные течения могут рассматриваться в рамках этой теории при больших числах Рейнольдса. [c.224] Уравнения (6.40) и (6.43) с граничными условиями определяют задачу о стационарном акустическом течении во втором приб1лижепии. [c.225] функция тока должна удовлетворять неоднородному бигармоническому уравнению. [c.226] Уравнения для акустического течения были записаны в Э1 1леровых координатах. В л ранжевых координатах, как это было показано в [22], =0, т. е. в этих координатах акустическое течение имеет только вихревую часть и определяется только векторным потенциалом. [c.227] Вернуться к основной статье