ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Радиационная сила по Ланжевену — Бриллюэиу из "Введение в нелинейную акустику Звуковые и ультразвуковые волны большой интенсивности " Для радиационных сил по Ланжевену — Бриллюэну справедливо следующее утверждение. Если импульс волны меняется в некотором замкнутом объеме Vi (рйс. 34), ограниченном поверхностью S, то радиационная сила на поверхность S2, ограничивающую объем V2, внутри которого находится объем Fi, равна радиационной силе, действующей на поверхность S, если импульс не меняется в объеме F = F2 р Fi. [c.181] Этим соотношением для тешора плотиости потока импульса часто пользуются для Определения радиационного давления. [c.182] Часто в линейной акустике считается, что радиационное давление в ограниченном звуковом пучке равно средней по времени плотности ввуковой энергии (а не удвоенному значению средней по времени плотности кинетической энергии). Эго, как видно из (5.12), справедливо только тогда, когда плотность кинетической энергии равна плотности потенцпальной, как, например, в (5.9). Вообще, например в (5.11), это неверно (см. гл. 2, 4) даже для линейной акустики. [c.185] Это отличие особенно велико, если иметь в виду, что для жидкостей нелинейный параметр Г=у имеет значения 4 -Ь 12 (см. гл. 4, 2). Вопрос об экспериментальном определении поджатия ограниченного звукового пучка, которое могло бы помочь здесь разобраться, неоднократно ставился однако, насколько нам известно, до настоящего времени такие эксперименты не проводились. Высказывался ряд соображений о справедливости приведенного рассмотрения ограниченных звуковых пучков, подтверждающего поджатие . В частности, при определении среднего давления газа на стенки сосуда получается результат, согласующийся с молекулярно-кинетической теорией, если считать, что в газе распространяются тепловые упругие волны, удовлетворяющие также условию поджатия [6]. [c.185] Вернуться к основной статье