ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Закон Гука и потенциальная энергия деформации при сложном напряженном состоянии из "Сопротивление материалов Изд.2 " Отсюда сразу следует, что Ai2 = А21. [c.344] Он так же, как и Т - — симметричен. Тогда соотношения закона Гука (11.3.4) можно записать в форме % — АТ -, где А — тензор упругих характеристик. Он должен иметь более высокий ранг, чем Tg и T(j. Но так как и Тд- симметричны, то и А также симметричен. [c.344] Заметим, что для изотропного материала коэффициенты не зависят от выбора осей координат. Но не трудно понять, что для анизотропного материала такая зависимость должна появиться. Это обстоятельство подчеркивает тензорный характер совокупности коэффициентов податливости. [c.344] При анализе условий перехода материала в пластическое состояние оказывается удобным рассматривать напряженное состояние как суперпозицию двух состояний, первое из которых является равномерным всесторонним растяжением, а второе дополняет его до заданного состояния. Это разделение показано на рис. 11.17 для кубика с единичными ребрами. [c.345] Эту же формулу можно получить, если учесть, что силы напряженного состояния изменения объема не совершают работы на деформациях состояния изменения формы и наоборот. Поэтому взаимные работы отсутствуют, и С/ф можно подсчитать, подставив в формулу (11.3.7) выражения для главных напряжений второго состояния б71ф = fJi — 67, (Т2ф = (72 — Т, СГзф = (Т3 — бТ. Однако выкладки в этом случае более громоздки. [c.346] Вернуться к основной статье