ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Неупругое рассеяние медленных нейтронов в кри сталлах из "Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 " Величина а может быть также связана с комплексной фазой рассеяния т], определяющей асимптотическое поведение волновой функции нейтрона (мы рассматриваем только 5-волну, поэтому у величины опущен индекс нуль). [c.367] Будем предполагать, что модуль фазы рассеяния y] мал по сравнению с единицей это значит, что сечения рассеяния и захвата предполагаются малыми по сравнению с (последнее условие выполняется во всех практически интересных случаях). [c.367] В области энергий, лежащих значительно ниже первого резонансного уровня, величины tq и а могут считаться вещественными и не зависящими от энергии нейтрона. [c.368] Если ядро обладает спином, то при рассеянии направление спина нейтрона может измениться на обратное. Это изменение связано с поворотом момента ядра в соответствии с законом сохранения момента количества движения. [c.368] Если ядра, образующие кристаллическую решётку, абсолютно тождественны, то константы и Bi не зависят от /. При наличии изотопов и механических моментов ядер величины Ai и Sj являются функциями номера узла / даже в том случае, когда кристалл построен из атомов одного элемента. [c.370] В этом и следующих параграфах предполагается, чт различие между ядрами решётки, если оно имеет место, вызывается только наличием изотопов и механических моментов ядер. [c.370] Это слагаемое определяет когерентное рассеяние нейтронов. Второе слагаемое определяет некогерентное рассеяние нейтронов если не учитывать множителя то оно не зависит от угла рассеяния и аналогично фону, наблюдаемому при рассеянии рентгеновских лучей. [c.377] Мы видим, что когерентное рассеяние обусловливается столкновениями без изменения направления спина нейтрона. Это связано с тем, что в интерференционных явлениях должны участвовать все ядра, что может иметь место только в том случае, если при рассеянии направление спина нейтрона не изменяется. [c.377] Если размеры кристалла достаточно малы, то такой кристалл мало рассеивает падающие на него нейтроны. Определим по порядку величины максимальные размеры кристалла, который рассеивает ещё малую часть нейтронной волны, падающей на него под углом, удовлетворяющим условию Вульфа-Брэгга. [c.379] Если / СС/о О кристалл является тонким , т. е. отражает малую долю падающей на него волны. Считая для тепловых нейтронов Оо 10-2 мы получим при п 5 / 10-3 см. [c.379] Формула (39.23) относится к монокристаллу. [c.379] Аналогичной формулой определяется, как известно, рассеяние рентгеновских лучей в поликристаллах. [c.380] С ростом энергии, благодаря уменьшению теплового фактора е- , Ig возрастает. Это имеет место также и при увеличении температуры. [c.381] Скачкообразная структура рассеяния в соответствии с формулой (39.27) наблюдалась экспериментально при изучении рассеяния нейтронов с энергией в интервале от 0,001 eV до 1 eV в поликристаллах Be и ВеО рот]. [c.382] Перейдём теперь к рассмотрению неупругого рассеяния медленных нейтронов в кристаллах, связанного с возбуждением колебаний решётки. [c.383] Заметим, что, заменив здесь g-f-l на и f на — f, мы получим матричный элемент, отвечающий поглощению фонона s. [c.385] Предположим, что скорость нейтрона меньше скорости звука если при этом импульс нейтрона меньше (т = то неупругое интерференционное рассеяние с испусканием фонона невозможно = ). При этом неупругое рассеяние является некогерентным и обусловливается только наличием изотопов и механических моментов ядер [оно определяется вторым слагаемым формулы (40.4)]. В случае тождественных ядер, спин которых равен нулю, некогерентное рассеяние отсутствует. [c.388] При выводе (40.10) мы не учитывали дисперсии фононов и анизотропии скорости распространения колебаний в кристалле. [c.388] Умножив на vn, найдём вероятность того, что энер= ГИЯ нейтрона в результате рассеяния попадает в интервал Е, E dE. [c.389] Вернуться к основной статье