ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Диффракционное рассеяние быстрых заряженных частиц из "Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 " Перейдём к рассмотрению рассеяния быстрых заряженных частиц, которые могут поглощаться ядрами (55. ei]. При этом также должны происходить диффракционные явления, в некоторой мере аналогичные диффракции быстрых нейтронов. Явление, однако, усложняется наличием заряда у частиц. В силу этого мы не можем пользоваться элементарной оптической теорией для описания интересующего нас рассеяния, которое можно охарактеризовать как диффракцию заряженных лучей около абсолютно чёрного заряженного тела. Чтобы определить амплитуду рассеяния, следует с самого начала пользоваться общей формулой теории рассеяния (17.5). [c.204] Мы должны прежде всего выяснить, какой вид имеют теперь величины и Q. В отличие от случая нейтронов, для которых Рг равняется единице, если параметр столкновения превышает радиус ядра, при рассеянии заряженных частиц pj всегда, для всех сколь угодно больших значений / отлично от единицы. Эго связано с кулоновским рассеянием, существующим при всех сколь угодно больших значениях параметра столкновения. [c.204] Так же, как и в случае быстрых нейтронов, будем предполагать, что заряженная частица, попадающая в сферу действия ядра, поглощается последним. Рассматривая нейтроны, мы считали, что поглощение происходит в том случае если параметр столкновения не превосходит радиуса ядра. Для заряженных частиц условие поглощения должно быть, сформулировано несколько иначе. [c.204] Таково условие, которому должен удовлетворять параметр столкновения для того, чтобы частица могла быть поглощённой ядром. [c.205] С ростом Е радикал стремится к единице, поэтому при Е условие поглощения заряженных частиц совпадает с условием поглощения нейтронов. [c.205] мы предполагаем, что частица, длина волны которой значительно меньше радиуса ядра, поглощается ядром, если её момент количества движения не превосходит Iq, т. е. коэффициент прилипания Q равен единице, если I 1 . Отсюда следует, что при / /q Рг = 0. [c.206] Так же, как и в случае нейтронов, следует иметь в виду, что при очень больших энергиях ядро становится прозрачным для падающих на него заряженных частиц. Мы будем предполагать, что энергии лежат ниже того предела, при котором ядро становится прозрачным для частиц. [c.206] Перейдём к исследованию формулы (22.4), определяющей амплитуду рассеяния. [c.209] При а = О это выражение переходит в известное уже нам выражение для амплитуды рассеяния нейтральных частиц. [c.211] Первое слагаемое в этой формуле, не зависящее от угла 0, представляет собой амплитуду диффракционного, а второе слагаемое, обратно пропорциональное 0 , — амплитуду куло-новского рассеяния. [c.213] Это выражение совпадает с сечением рассеяния быстрых нейтронов в том случае, когда 9 d- . [c.214] Рассмотрим теперь углы рассеяния, превосходящие —. [c.214] Перейдём к исследованию случая больших а, а 1. [c.215] Мы получили выражение для сечения диффракционного рассеяния нейтронов. [c.216] Вернуться к основной статье