ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Распад составного ядра из "Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 " В предыдущих параграфах мы говорили, что если энергия возбуждения составного ядра сосредоточивается на какой-либо частице, то последняя покидает составное ядро. Возможны следующие виды превращения составного ядра испускание нейтрона или заряженной частицы (протон, а-частица), испускание -if-кванта и, наконец, деление ядра. [c.177] Заметим, что переход из возбуждённого в основное состояние может происходить также в результате -распада составного ядра. Это явление мы можем, однако, не учитывать, так как время жизни ядра по отношению к -распаду в большинстве случаев значительно больше времени жизни по отношению к другим видам превращений. [c.177] Из перечисленных выше процессов деление происходит только с тяжёлыми ядрами. Что касается испускания частиц, то вероятность вылета заряженной частицы из-за барьерных эффектов, вообще говоря, меньше, чем нейтральной. Этот вывод не относится к лёгким ядрам и несправедлив для очень больших возбуждений ядра, когда барьерный фактор не играет роли. [c.177] Мы знаем, что каждая возможность распада связана с некоторым уширением уровня системы. Поэтому каждому процессу распада можно привести в соответствие так называемую частичную ширину уровня, которая определяется как вероятность рассматриваемого процесса в единицу времени, умноженная на %. [c.177] Представим себе большой сосуд объёма 2, содержащий ядра самых различных сортов. Мы рассмотрим состояние статистического равновесия, при котором число расщеплений в единицу времени ядер сорта С, происходящих, согласно схеме С- Л- -а (А, а — продукты реакции), равно числу рекомбинаций в единицу времени типа А- -а- С. [c.178] Заметим, что при заданной энергии падающей частицы сечение образования составного ядра в случае столкновения исходного ядра с нейтроном будет, вообще говоря, больше, чем в случае столкновения с положительно заряженной частицей, если энергия последней меньше высоты потенциального барьера. Поэтому обычно нейтронная ширина больше частичной ширины по отношению к вылету заряженной частицы. [c.181] Из (19.12) вытекает важный вывод если вероятность прилипания Сг по порядку величины равняется единице, то частичная ширина Глг имеет порядок величины расстояния между уровнями составного ядра Dj. Иными словами, уровни составного ядра в этом случае перекрываются. [c.183] Вряд ли нужно ещё раз подчёркивать, что формула (19.12) определяет только усреднённую по большому числу близко расположенных уровней частичную ширину для какого-либо вида расщепления составного ядра. Индивидуальные ширины отдельных уровней могут, конечно, при этом сильно отличаться друг от друга. [c.183] Применим развитые статистические соображения к нахождению функции распределения частиц, вылетающих при распаде составного ядра по энергиям. [c.183] Напомним, что зависит от f и Е . Если частицей а является нейтрон, то в области больших -энергий Е сечение (см. 20). В этих условиях мы получаем pa rspe-дгление максвелловского типа, причём модулем этого распределения служит температура ядра Л, остающегося после вылета частицы, а не исходного ядра С. Различие между этими температурами, вообще говоря, довольно значительно, так как в результате вылета частицы происходит сильное охлаждение ядра. [c.185] Из формулы (19.17) следует, что средняя энергия вылетающих частиц при заданном Ес по порядку величины равна Та о—Eg). 3 том случае, когда сечение образования составного ядра не зав тсит от энергии, средняя энергия вылетающих частиц равна 2Та(Ес — Е . Отсюда можно сделать следующий вывод. Если составное ядро С создаётся в результате столкновения быстрого нейтрона с энергией Е и ядра А, находящегося в основном состоянии, то получающиеся при распаде С нейтроны обладают в среднем энергией 2 Та Ео Е = 2Та(ЕаЕ), которая, вообще говоря, значительно меньше Я. [c.185] Вернуться к основной статье