Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама
Наша дальнейшая задача заключается в определении сечения образования составного ядра но прежде чем переходить к её решению, мы рассмотрим общую задачу о рассеянии частиц некоторым рассеивателем, способным поглощать частицы (например, ядром).

ПОИСК



Вероятности упругих и неупругих столкновений

из "Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 "

Наша дальнейшая задача заключается в определении сечения образования составного ядра но прежде чем переходить к её решению, мы рассмотрим общую задачу о рассеянии частиц некоторым рассеивателем, способным поглощать частицы (например, ядром). [c.162]
Амплитуда рассеяния может быть выражена через так называемые фазы на бесконечности 1 1, определяющие асимптотическое поведение радиальных волновых функций частицы при различных значениях её орбитального момента по отношению к рассеивателю. Так как метод расчёта амплитуды рассеяния с помощью фаз на бесконечность чрезвычайно важен, го мы остановимся на нём несколько подробнее. [c.162]
Каждое отдельное слагаемое в сумме (17.2) представляет собой волновую функцию свободной частицы с определённым значением орбитального момента количества движения, т. е. слагаемое с индексом I соответствует моменту частицы относительно рассеивателя, равному 1%. [c.163]
Для свободного движения, когда = 1, это выражение как и должно быть, обращается в нуль. [c.165]
Заметим, что формула (17.6) является более общей, чем формула (17.6 ), так как она применима также и в тех случаях, когда происходит поглощение частиц. В этом случае модуль Рг меньше единицы, так как интенсивность расходящейся волны меньше интенсивности волны. [c.165]
Эта формула, связывающая, сечение захвата с коэффициентами прилипания, допускает простую физическую интерпретацию, заключающуюся в следующем. [c.166]
Используя (17.9), легко видеть, что вдали от рассеивателя частицы с моментом / пронизывают площадь кольца, ориентированного перпендикулярно к направлению движения частиц, причём внутренний и внешний радиусы кольца равны соответственно 1% и (/-f-1) Предположим, что плотность потока частиц, т. е. число их, падающее в единицу времени на единицу площади, равно единице. Так как площадь кольца равна (2/ 1) то число частиц, падающих в единицу времени и обладающих моментом /, равняется (2/-4-1)теХ , Умножив (2/-f-1) на С , мы определим долю этих частиц, поглощаемых рассеивателем. Поэтому сумма 2 (2 -Ь 1 представляет собой полное сечение захвата частиц. [c.167]
Заметим, что хотя наши рассуждения, строго говоря, справедливы при I 1, полученная формула, совпадающая с (17.8 ), справедлива при всех 7. [c.167]
Величины и Сг являются сложными функциями энергии падающей частицы. В следующем параграфе мы определим вид этих функций в предельных случаях быстрых и медленных частиц. [c.167]
Заметим, что в входит сечение упругого резонансного рассеяния, связанного с образованием составного ядра. [c.168]
Если —О, то эта формула переходит в (17.6 )- Формулой (17.13) можно пользоваться при определении сечения упругого рассеяния частиц ядрами, не связанного с образованием составного ядра. [c.168]
В заключение этого параграфа сделаем несколько замечаний о рассеянии медленных нейтронов ядрами под словом медленные мы понимаем такие нейтроны, длина волны которых X значительно больше радиуса ядра R. В этом случае все pj, за исключением ро, равны единице, и суммы в (17.13), (17.14), (17.15) и (17.16) сводятся к одному слагаемому с / = 0. Отсюда следует, что рассеяние медленных нейтронов в системе координат, где покоится центр инерции ядра и сталкивающейся с ним частицы, является сферически симметричным. [c.169]
Мы видим, что в результате столкновения все значения энергии в интервале (е, sE) равновероятны. [c.170]


Вернуться к основной статье

© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте