ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Вероятности упругих и неупругих столкновений из "Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 " Наша дальнейшая задача заключается в определении сечения образования составного ядра но прежде чем переходить к её решению, мы рассмотрим общую задачу о рассеянии частиц некоторым рассеивателем, способным поглощать частицы (например, ядром). [c.162] Амплитуда рассеяния может быть выражена через так называемые фазы на бесконечности 1 1, определяющие асимптотическое поведение радиальных волновых функций частицы при различных значениях её орбитального момента по отношению к рассеивателю. Так как метод расчёта амплитуды рассеяния с помощью фаз на бесконечность чрезвычайно важен, го мы остановимся на нём несколько подробнее. [c.162] Каждое отдельное слагаемое в сумме (17.2) представляет собой волновую функцию свободной частицы с определённым значением орбитального момента количества движения, т. е. слагаемое с индексом I соответствует моменту частицы относительно рассеивателя, равному 1%. [c.163] Для свободного движения, когда = 1, это выражение как и должно быть, обращается в нуль. [c.165] Заметим, что формула (17.6) является более общей, чем формула (17.6 ), так как она применима также и в тех случаях, когда происходит поглощение частиц. В этом случае модуль Рг меньше единицы, так как интенсивность расходящейся волны меньше интенсивности волны. [c.165] Эта формула, связывающая, сечение захвата с коэффициентами прилипания, допускает простую физическую интерпретацию, заключающуюся в следующем. [c.166] Используя (17.9), легко видеть, что вдали от рассеивателя частицы с моментом / пронизывают площадь кольца, ориентированного перпендикулярно к направлению движения частиц, причём внутренний и внешний радиусы кольца равны соответственно 1% и (/-f-1) Предположим, что плотность потока частиц, т. е. число их, падающее в единицу времени на единицу площади, равно единице. Так как площадь кольца равна (2/ 1) то число частиц, падающих в единицу времени и обладающих моментом /, равняется (2/-4-1)теХ , Умножив (2/-f-1) на С , мы определим долю этих частиц, поглощаемых рассеивателем. Поэтому сумма 2 (2 -Ь 1 представляет собой полное сечение захвата частиц. [c.167] Заметим, что хотя наши рассуждения, строго говоря, справедливы при I 1, полученная формула, совпадающая с (17.8 ), справедлива при всех 7. [c.167] Величины и Сг являются сложными функциями энергии падающей частицы. В следующем параграфе мы определим вид этих функций в предельных случаях быстрых и медленных частиц. [c.167] Заметим, что в входит сечение упругого резонансного рассеяния, связанного с образованием составного ядра. [c.168] Если —О, то эта формула переходит в (17.6 )- Формулой (17.13) можно пользоваться при определении сечения упругого рассеяния частиц ядрами, не связанного с образованием составного ядра. [c.168] В заключение этого параграфа сделаем несколько замечаний о рассеянии медленных нейтронов ядрами под словом медленные мы понимаем такие нейтроны, длина волны которых X значительно больше радиуса ядра R. В этом случае все pj, за исключением ро, равны единице, и суммы в (17.13), (17.14), (17.15) и (17.16) сводятся к одному слагаемому с / = 0. Отсюда следует, что рассеяние медленных нейтронов в системе координат, где покоится центр инерции ядра и сталкивающейся с ним частицы, является сферически симметричным. [c.169] Мы видим, что в результате столкновения все значения энергии в интервале (е, sE) равновероятны. [c.170] Вернуться к основной статье