ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Расщепление быстрого дейтрона при столкновении с ядром из "Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 " В случае самых тяжёлых ядер оба эффекта играют примерно одинаковую роль. [c.135] Таким образом, в результате реакции расщепления дейтрона получается узкий, хорошо коллимированный пучок нейтронов, энергия которых равна примерно половине энергии дейтрона. [c.135] Аналогичные соотношения имеют место также для освобождающихся протонов. [c.135] Эта величина для всех ядер, кроме самых тяжёлых, гораздо больше сечения расщепления дейтронов в кулоновском поле ядра. [c.138] Заметим, что такой же формулой определяется сечение процесса, при котором нейтрон застревает в ядре, а протон проходит мимо ядра. [c.138] Остановимся теперь на вопросе об угловом и энергетическом распределении нейтронов, возникающих в результате реакции расщепления дейтрона. Мы будем рассматривать два предельных случая, считая в одном случае ядро прозрачным для частиц, а в другом непрозрачным . Оба эти случая не реализуются, конечно, в действительности, но рассмотрение их представляет интерес в том отношении, что угловые распределения, получающиеся в обоих случаях, мало отличаются друг от друга, поэтому можно считать, что получающееся распределение близко к истинному. [c.138] Выясним вопрос о распределении возникающих нейтронов по импульсам. В случае прозрачного ядра это распределение будет таким же, как и в самом дейтроне наличие ядра, в котором застревает протон, никак не будет сказываться на распределении. [c.139] Мы видим, что центром распределения является значение энергии Eq = Ед ширина распределения равна что составляет 41 MeV при энергии дейтронов в 190MeV. [c.141] Определим теперь угловое распределение нейтронов в случае непрозрачного ядра, когда Rg. В этом случае границу ядра можно считать плоской (см. рис. 8). Нас интересуют такие столкновения дейтрона с ядром, при которых проекция положения протона попадает в область ядра, а проекция нейтрона лежит вне ядра, т. е. jfp О и О (индексы р к п относятся соответственно к протону и нейтрону). [c.141] Величина dr dX dY представляет собой нормированную вероятность того, что г, X, Y находятся в интервалах dr, dX, dY X, У, Z — координаты центра инерции дейтрона). [c.141] Если проинтегрировать это выражение по dQr, то мы получим RRg, т. е. величину полного сечения. [c.143] На рис. 9 и 10 изображено распределение нейтронов по углам и энергиям для обоих предельных случаев прозрачного и непрозрачного ядер, когда энергия дейтронов равна 190MeV мы видим, что кривые, относящиеся к обоим случаям, расположены довольно близко друг от друга (особенно это относится к кривым, характеризующим угловое распределение). [c.145] Следует, однако, подчеркнуть, что рассмотренные предельные случаи могут служить главным образом для качественной характеристики явления так как оба случая приводят к близким результатам, то можно полагать, что полученные результаты близки к истинным. [c.145] Вернуться к основной статье