ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Излучение под действием обменных сил из "Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 " В предыдущем параграфе мы видели, что характер рассеяния быстрых нейтронов протонами существенно зависит от того, являются ли действующие между нуклонами силы обменными или обычными. В случае обычных сил рассеяние происходит главным образом на малые углы в случае обменных сил, связанных с обменом заряженной частицей, в системе центра инерции рассеяние происходит на большие углы, близкие s яг. В последнем случае при каждом столкновении скорость протона меняет своё направление на обратное, т. е. меняется очень сильно. Но большое изменение скорости протона означает большое изменение производной дипольного момента за время столкновения, и, следовательно, ббльшую, чем в случае столкновений под действием обычных сил, вероятность излучения -у-квантов. Поперечное сечение рассеяния с излучением при обменном взаимодействии будет значительно больше, чем в случае обычного взаимодействия, так как изменение скорости частицы, несущей заряд — протона при обычных столкновениях, меньше, чем при обменных столкновениях 2 1. [c.79] Здесь Hoi —матричный элемент энергии взаимодействия протона с полем излучения, соответствующий переходу из начального состояния О в промежуточное состояние I, в котором имеется -квант частоты ш, но ещё не произошло ядерное рассеяние Vu — матричный элемент V, соответствующий переходу из состояния I в конечное состояние 1 в матричных элементах Vo п и Ни i индекс II обозначает промежуточное состояние, в котором произошло ядерное рассеяние, но ещё не возник -квант Ео, Е и Ец — соответственно энергии начального и промежуточных состояний I, П. [c.80] Точно такое же соотношение между da и da справедливо и в том случае, когда между частицами действуют не обменные, а обычные силы. [c.81] Сечение рассеяния быстрых нейтронов ядрами примерно в Z раз больше сечения рассеяния быстрых нейтронов протонами. Поэтому для свинца а будет порядка 10 2 для азота или кислорода — а 10 2 см . [c.83] Заметим, что в случае излучения под действием обычных сил вектор изменения дипольного момента перпендикулярен скорости быстрого нуклона, так как при рассеянии на малые углы изменение импульса практически перпендикулярно скорости, Поэтому интенсивность излучения под действием обычных сил пропорциональна os Ol . [c.83] Мы предполагали, что энергия обменного взаимодействия определяется формулой (9,1). Если рассматривать обменные силы более сложного характера, а именно силы, зависящие от спина, то благодаря их действию возникает магнитное дипольное излучение, интенсивность которого в нерелятивистской области энергий значительно меньше, чем интенсивность электрического дипольного излучения. [c.83] В области малых энергий Eq l/ ) вероятность излучения f-квантов при столкновениях нуклонов нельзя определять с помощью теории возмущений. Как показывают точные расчёта [24,251 излучение в этих условиях оказывается незначительным. [c.83] Вернуться к основной статье