ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Рассеяние медленных нейтронов протонами из "Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 " Перейдём к рассмотрению рассеяния медленных нейтронов протонами. [c.20] Напомним сначала, как решается общая задача о рассеянии частиц некоторым силовым центром. [c.20] Приведённые выше формулы могут быть использованы при рассмотрении рассеяния нейтронов протонами, если предполагать, что силы, действующие между ними, являются центральными. [c.21] Как видно из формулы (3.4) при выполнении условия в системе центра инерции рассеяние является сферически симметричным. [c.22] Наша задача формулируется теперь следующим образом необходимо найти решение уравнения (3.5 ), отвечающее рассеянию частиц, т. е. имеющее асимптотическую форму (3.2 ) и удовлетворяющее граничному условию (3.6). [c.23] Заметим, что эта задача аналогична задаче об основном состоянии дейтрона более того, если спины нейтрона и протона параллельны, то величина а имеет одно и то же значение в обеих задачах. [c.23] Различие между этими задачами заключается лишь в том, что при рассмотрении рассеяния нейтронов протонами система нейтрон + протон имеет положительную энергию, в то время как при рассмотрении задачи об основном состоянии дейтрона мы имеем дело с отрицательной энергией. С этим связано различное асимптотическое поведение волновых функций обеих задач. В задаче о рассеяния волновая функция на бесконечности осциллирует и отлична от нуля, в задаче же об основном состоянии дейтрона она обращается в нуль. [c.24] Подчеркнём, что использование одного и того же граничного условия с одной и той же константой а является следствием малости энергии связи дейтрона и энергии относительного движения нейтрона и протона по сравнению -с эффективной потенциальной энергиэй взаимодействия нейтрона и протона. В силу этого а выступает как некоторая константа, характеризующая взаимодействие нейтрона и протона. [c.24] И относящиеся к двум ориентациям спинов. [c.25] Заметим, что s представляет собой энергию связи дейтрона отсюда следует, что в предположении бесконечно малого радиуса действия ядерных сил, рассеяние медленных нейтронов протонами при параллельной ориентации спинов определяется только одним параметром — энергией связи дейтрона. [c.25] Формулы (3.8 ) определяют сечения рассеяния для обеих ориентаций спинов нейтрона и протона. [c.26] Формулы (3.8 ) и (3.8 ) относятся к предельному случаю Покажем теперь, как учесть конечность радиуса действия ядерных сил. Заметим предварительно, что формз ла (3.6 ), куда входит величина г , не может быть непосредственно применена для решения интерес ющего нас вопроса. Это связано с тем, что, используя граничное условие (3.6), мы считали, что а определяется только V (r) и не зависит от энергии Е. В действительности в волновое уравнение (3.2) входит разность V г) — Е, и поэтому, строго говоря, при сшивании решений нужно учитывать зависимость внутреннего решения, а следовательно, и величины а, от энергии. Существенным является то обстоятельство, что учёт этой зависимости приводит к поправкам того же порядка величины, что и учёт конечности радиуса действия ядерных сил [если производить этот учёт, пользуясь соотношением (3.6) и считать при этом а не зависящим от энергии]. Поэтому учёт конечности радиуса действия ядерных сил следует производить вместе с учётом зависимости константы а, входящей в граничное условие, от энергии. [c.26] Эту величину г , не зависящую от энергии, мы называем эффективным радиусом действия ядерных сил. [c.29] Величина в равна 69 keV И. [c.32] Рассмотрение рассеяния медленных нейтронов протонами с точки зрения общей теории рассеяния медленных частиц будет сделано в 24, где будет дан другой вывод формулы (3.9). [c.32] Вернуться к основной статье