ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Другой способ решения задачи для свободно опертой равномерно нагруженной прямоугольной пластинки из "Пластинки и оболочки " приравнять прогибу равномерно нагруженной полоски, параллельной оси х. Это условие удовлетворяет уравнению (а), а также граничным условиям на краях х = 0 и х = а. [c.134] Тимошенко С. П., Сопротивление материалов, т. 2, стр. 46, М., 1946. [c.135] Мы видим, что вторым членом ряда в скобках можно пренебречь и что, взяв один лишь первый член, мы получим формулу прогиба, точную до трех значаших цифр. [c.137] Численные значения коэффициентов Р и р приводятся в таблице 6. [c.138] Эти силы направлены вниз и противодействуют вершинам пластинки приподниматься при ее изгибании. Значения коэффициента п даются в последнем столбце таблицы 8. [c.144] Значения коэффициентов а, р, Pj и 8 в функциях отношения bja представлены кривыми на рис. 64. [c.144] Следует заметить, что в свободно опертой по краям многоугольной пластинке никаких реактивных сил в ее вершинах не возникает, если края ее пересекаются под углами, отличающимися от прямого ). [c.145] Но даже и в прямоугольных пластинках мы не получим реакций в вершинах, если учтем поперечную деформацию сдвига. В связи со значительной концентрацией реактивных сил этой деформацией сдвига, очевидно, нельзя уже пренебречь, и тогда полностью игнорирующая их обычная теория тонких пластинок должна быть заменена более точной теорией. Ею мы займемся в 39, она действительно приводит к такому распределению реактивных давлений, в котором сосредоточенные силы в вершинах пластинки отсутствуют (см. рис. 81). [c.145] Вернуться к основной статье