ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Угловое увеличение. Узловые точки и узловые фокусные расстояния из "Техническая оптика " Зависимость главных фокусных расстояний от выбора координатных осей создает известные неудобства поэтому представляет интерес выбор таких точек отсчета для фокусных расстояний, расположение которых на главном луче было бы постоянным. [c.8] В качестве таких точек могут быть выбраны так называемые узловые точки, определяемые равенством углового увеличения единице. [c.8] Угловое увеличение W для пары сопряженных точек А и А, представленных на рис. 1.2, определяется отношением элементарных углов d(o и du), составленных лучами AD и A D с главным лучом в точках А и А . [c.8] Таким образом, произведения узловых и главных фокусных расстояний получаются равными друг другу. [c.9] Рассмотрим совокупность двух систем, расположенных таким образом, что изображение после первой системы является предметом для второй системы. [c.10] На рис. 1.3 представлены элемент предмета — dy —dy , промежуточный элемент изображения dy 2 после первой системы, который будет являться элементом предмета dy для второй системы, и элемент изображения dy 2, который можно рассматривать также как элемент изображения для совокупности обеих систем. [c.10] Величина А, согласно рис. 1.3, определяет расстояние между задним фокусом F[ первой системы и передним фокусом F2 второй системы. [c.10] Обратим внимание на следующее обстоятельство. Беря в предметном пространстве луч, параллельный главному лучу, мы должны получить после первой системы точку пересечения этих двух лучей в фокусе первой системы. [c.11] Так как задний фокус первой системы совпадает с передним фокусом второй системы, то после второй системы оба луча должны выйти снова параллельными друг другу, следствием чего явится отсутствие точки заднего фокуса для совокупности обеих систем равным образом не получим и положения переднего фокуса и положения главных точек, в которых по определению линейное увеличение должно быть равным единице. Таким образом, телескопическая система будет являться системой афокальной. [c.11] Располагая одну оптическую систему после другой и продолжая ход главного луча через последующую систему, образуем составную, или сложную, систему. В связи с этим возникает задача определения фокусных расстояний совокупности двух систем по известным фокусным расстояниям составляющих систем. [c.11] Расстояние между задней главной точкой первой системы и передней главной точкой второй системы — косую толщину — обозначим через d и расстояние между задним фокусом первой системы и передним фокусом второй — оптический интервал — через А. [c.11] Совершенно очевидно, что указанный прием может быть распространен на любое число систем однако формулы вида (1.31) неудобны тем, что требуют знания оптических интервалов между последовательно составляемыми системами. [c.13] Для телескопических систем оптические силы, согласно формуле (1.26), обращаются в нуль. [c.13] Рассматривая в предыдущих параграфах ход главного луча, мы не делали никаких ограничений при выборе систем координат как в предметном пространстве, так и в пространстве изображений. При анализе же центрированной оптической системы уместно координатные оси совместить с осью системы. Тогда ход главного луча в предметном пространстве и в пространстве изображений будет лежать в сопряженных плоскостях, проходящих через ось системы и называемых меридиональными плоскостями. [c.14] В этом случае полученные нами ранее формулы останутся справедливыми лишь только для этих меридиональных плоскостей и все величины, входящие в эти формулы, следует снабдить индексом t. [c.14] Вместе с тем всегда можно представить себе, что и элемент предмета, и элемент изображения, и ход луча, пересекающегося с главным лучом, не будут лежать в меридиональной плоскости в частности, эти элементы и лучи могут лежать в плоскости, проходящей через главный луч перпендикулярно меридиональной плоскости. Такие плоскости принято называть сагиттальными плоскостями. [c.14] В сагиттальных плоскостях и элемент предмета, и элемент изображения остаются всегда перпендикулярными главному лучу и поэтому углы (Os и lo s обращаются в нуль, а соответственные косинусы становятся равными единице таким образом, при переходе к сагиттальной плоскости все ранее выведенные формулы несколько упрощаются. [c.14] Заметим, что формулы (1.35)—(1.39) будут справедливыми также и для систем, обладающих лишь одной плоскостью симметрии, которую и принимают за меридиональную плоскость. [c.15] Вместе с тем в сагиттальной плоскости существуют и некоторые дополнительные соотношения, обусловленные центрированностью системы. [c.15] Создавая ту или иную оптическую систему, обычно стремятся получить изображение, подобное предмету однако (в особенности для широкоугольных оптических систем) обеспечить строгое подобие предмета и изображения удается лишь в некоторых частных случаях, поэтому обычно имеют место искажения изображения — так называемая дисторсия. [c.16] Вернуться к основной статье