ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Параметрическая беззеркальная генерация в теллуриде кадмия из "Лазеры на динамических решетках " Пары щелочных металлов, в частности Na, являются весьма интересной нелинейной средой с достаточно высокими быстродействием и нелинейной восприимчивостью, причем все эти положительные свойства проявляются при сравнительно малых интенсивностях излучения. Кроме того, резонансный переход у Na расположен в весьма удобном спектральном диапазоне 600 нм, хорошо перекрываемом лазерами на красителях, работающими как в импульсном, так и в непрерывном режиме. Благодаря этому в настоящее время имеется большое число публикаций, посвященных исследованиям четырехволнового смешения в средах с резонансной нелинейностью, но мы остановимся лишь на тех, которые посвящены генераторам. [c.181] Случай квазистационарного взаимодействия с парами Na описан в работе [13], где в качестве источника излучения использован лазер на красителе с ламповой накачкой, затравочное излучение для которого получалось от непрерьшного лазера на красителе. При этом были получены следующие параметры излучения мощность импульса 1 кВт, длительность 800 НС и ширина спектра менее 10 МГц. Измерения проводились как при ортогональных, так и при параллельных состояниях поляризации пучков накачки. В первом случае максимальная величина Rp = 10, а во втором случае Лрс 40. Сигнальный пучок имел поляризацию, параллельную поляризации встречного пучка накачки, и распространялся под углом приблизительно 10 рад к направлению распространения попутного пучка накачки. [c.182] Установка зеркала с коэффициентом отражения 96% на расстоянии 40 см от кюветы перпендикулярно направлению распространения сигнального пучка приводила к возникновению генерации в отсутствие сигнального пучка. Форма импульса накачки и генерации изображена на рис. 5.7. Максимальная интенсивность импульсов генерации составляла 6 Вт, т.е. 5% интенсивности импульсов накачки. Генерация наблюдалась как при параллельном так и при ортогональном состоянии поляризации пучков накачки. [c.182] Выше были приведены результаты по генерации в линейном ОВФ-резонаторе с одним обыкновенным зеркалом. Однако схема встречного четырехпучкового взаимодействия позволила реализовать и режим генерации в кольцевом резонаторе [15]. Лазер накачки и кювета с Na были те же, что и в описанном выше эксперименте. Исследованы были две схемы резонаторов (рис. 5.8) одна — классическая (рис. 5.8д), когда резонатором замыкаются вход и выход нелинейной среды вторая — нетрадиционная, которая, по сути, представляет собой линейный резонатор с двумя обращающими зеркалами, имеющими общие пучки накачки. [c.184] Как известно (см. 3.4), в случае классического кольцевого резонатора условие генерации накладьшает требование либо на длину волны накачки, либо на длину резонатора. Поэтому режим генерации такого кольцевого лазера оказывается в случае импульсной накачки слабо воспроизводимым. Как отмечают авторы [15], хотя мощность генерации достигала 1 Вт, генерация наблюдалась в среднем на одном из десяти выстрелов. [c.184] В случае же схемы на рис. 5.86 генерация была устойчива. При этом наблюдалась строгая корреляция между импульсами излучения, генерируемыми в направлениях по ходу часовой стрелки и против него. Этот результат неудивителен, если учесть, что такой резонатор представляет собой линейный резонатор с двумя обращающими зеркалами. Мощность генерации в таком резонаторе достигала 1 Вт. [c.184] Отсюда следует, что даже при Rp = 10 для генерации достаточно иметь i 2=0,94. Авторы работы [16] отмечают, что генерация наблюдалась при перестройке излучения накачки как на красное, так и на синее крыло полосы поглощения. Максимальная выходная мощность излучения составила 10 мкВт, а частота излучения генерации совпадала с частотой накачки с точностью около 10 МГц. [c.185] Процесс затухания вариации показателя преломления, вызванной неоднородным нагревом, обусловлен выравниванием температурного поля, т.е. диффузией тепла из более нагретых областей в менее нагретые. Ясно, что характерное время такого диффузионного процесса определяется константами теплопроводности среды и характерным масштабом неоднородности нагрева. В силу диффузионного характера процесса время релаксации оказывается зависящим квадратично от этого характерного масштаба (см. формулу (3.9)). [c.186] Авторы работы [20] отмечают, что поперечная структура генерации является сильно неоднородной, а это указьшает на многомодовый характер генерации. Причиной его является большое число Френеля резонатора и отсутствие в нем угловой селекции. Затравочным же излучением является излучение, рассеянное на флуктуациях плотности жидкости, залитой в кювету. Кроме того, под действием излучения высокой интенсивности в жидкости возникали побочные явления, приводившие к уменьшению ее. оптической неоднородности. [c.186] Авторы работы [21] отмечают нестабильность генерации, связанную с сильным влиянием температурной нестабильности вблизи точки фазового перехода. Для получения устойчивой генерации следует обеспечить термостабильность кюветы. [c.187] Соотношение (5.18) показывает, что угол в является либо монотонно возрастающей функцией угла ф при положительном втором члене, либо функцией с минимумом при отрицательном втором члене. Знак второго слагаемого при фиксированном знаке Ап (для dTe Ди 0 [25]) можно изменить, варьируя разность интенсивностей волн накачки 7i —/j. [c.189] Вернуться к основной статье