ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Лазер с одним обращающим зеркалом из "Лазеры на динамических решетках " Введение активной среды между обьмным и обращающим зеркалами эквивалентно увеличению R больше единицы. В этом случае порог может быть конечным даже при г = 1 и появляются двузначные решения — генерация при фиксированном г может быть получена как для положительного, так и для отрицательного у I. [c.155] До сих пор мы рассматривали вырожденный по частоте случай. Частотная отстройка, как следует из (1.34) и (1.30), для среды с достаточно большой константой нелокального отклика может привести к увеличению коэффициента отражения обращенной волны Ярс независимо от знака 5 [19]. В фоторефрактивном кристалле при этом возникнут две бегущие навстречу друг другу решетки, которые будут взаимно стирать друг друга. Поэтому вопрос о реализуемости такого режима сводится к вопросу о том, будет ли выигрыш в усилении (увеличение Лрс) большим, чем его ослабление из-за наличия стирающего действия второй решетки. [c.157] В первой публикации, где сообщается о реализации лазера с обращающим зеркалом на BaTiOs [55], описана схема, показанная на рис. 4.26. Все взаимодействующие пучки соответствовали необыкновенным волнам в кристалле, что позволяло использовать большой электро-оптический коэффициент г42. Размеры кристалла и его ориентация по отношению к пучкам накачки обеспечивали усиленное отражение R q 20, т.е. существенное превышение над порогом генерации в высокодобротном резонаторе. Отношение интенсивностей пучков накачки изменялось от 1 до 30, при этом оптимальное соотношение составляло 25, что соответствовало у1 3,2 [55]. [c.157] Все эксперименты в работе [55] бьши сделаны с использованием одномодового одночастотного излучения аргонового лазера накачки. В работе [59] сопоставлены результаты по возбуждению генерации одномодовым и многомодовым криптоновым лазером. Без аберратора внутри резонатора при накачке одномодовым пучком угловая расходимость была невелика, но пятно в дальней зоне было заметно асимметричным расходимость пучка в плоскости дисперсии решетки примерно в четыре раза превышала расходимость в перпендикулярном направлении. Направление уширения пучка совпадало с направлением оси с и, по-видимому, было связано с остаточным оптическим разрушением этого кристалла. Попытка убрать эту расходимость установкой углового селектора в резонатор была успешной лишь наполовину расходимость уменьшилась при резком уменьшении интенсивности генерации. [c.158] В отличие от данных работы [55] в рассматриваемом случае установка аберратора в резонатор нисколько не изменяла угловой расходимости излучения. Причина этого расхождения, по-видимому, связана с малым числом Френеля резонатора, использованного в работе [59], где диаметр пучка накачки на кристалле определял угловую апертуру резонатора. В экс 1ерименте [55] угловая апертура задавалась диаметром линзы и при той же длине резонатора была существенно больше. [c.158] При накачке многомодовым (по продольному индексу) излучением He-Ne- или Кг-лазера с длиной когерентности (8 см для Кг-лазера), малой по сравнению с удвоенной длиной резонатора ( 30 см), время установления генерации увеличилось примерно на два порядка, а угловое распределение генерационного пучка стало нерегулярным. Внесение сильного аберратора в резонатор и в этих условиях практически не увеличивало исходную угловую расходимости пучка. [c.158] В данном разделе приведены экспериментальные данные для генераторов с обращающим зеркалом на фоторефрактивном кристалле с нелокальным откликом. Возможно получение генерации и в кристалле с локальным откликом. Впервые усиленное отражение при четырехволновом смешении в фоторефрактивном кристалле было получено на LiTaOs во внешнем электрическом поле [60], т.е. именно при локальном отклике. Однако генератор экспериментально реализован не был. Расчетные характеристики генерации лазера с обращающим зеркалом на основе нелинейной среды с локальным откликом приведены в гл. 5. [c.159] Вернуться к основной статье