ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теория векторных четырехволновых взаимодействий в фоторефрактивных кристаллах из "Лазеры на динамических решетках " Выражение (3.138) показывает, что при отсутствии дополнительной активной среды, т.е. при/ 1 = Ri, интенсивность /вых падает с ростом. Если же имеется дополнигельная активная среда, то эта интенсивность может быть выше интенсивности накачки нелинейной среды. При этом вых тем выше при прочих равных условиях, чем меньше R i. [c.111] Обратим внимание на беззеркальную генерацию при = 0. В этом случае после превышения порога генерации y ol тг интенсивность излучения монотонно нарастает. [c.111] Разность фаз Ф является немонотонной функцией f. Как следует из (3.143), функция Ф достигает экстремума при z = //2. Вблизи порога при Ко 1 разность фаз Ф в малой окрестности границ нелинейной среды быстро изменяется от величины —тг/2 до величины, близкой к —тт. С ростом интенсивности волн накачки, т.е. при Fq - О, функция Ф все меньше и меньше отличается от —тг/2. В результате с ростом интенсивности волн накачек улучшаются условия энергообмена, что приводиг к росту интенсивности генерируемых волн, которые в пределе стремятся к интенсивности волн накачек (см. рис. 3.22). [c.111] Очевидно, что в рассматриваемом, нами случае, когда/4= О, а=/2,условие (3.145) выполняется лишь в случае беззеркальной схемы генерации. По-зтому лишь в ней достигается максимально возможная передача энергии от пучков накачки к пучкам генерации. [c.112] Отметим, что первое из условий (3.149) противоположно пороговому условию (3.148). Это еще раз подтверждает вывод о невозможности мягкого возникновения генерации в условиях (3.149). [c.113] Учитывая, что исследуемый нами случай соответствует среде без потерь, го очевидно, что при условии Ri = Ri = 1 будет выполняться условие (3-145). Следовательно, при этом можно ожидать максимально возможной эффективности энергообмена. Действительно, в этом сл) ае, как показывает рис. 3.25а, возможна практически полная передача энергии из волны накачки в излучение генерации, выходящее через нелинейную феду. Если же коэффициент отражения зеркал отличен от единицы, то в силу нарушения необходимого условия (3.145) эффективный энергообмен будет возможен в ограниченной области изменения накачки. Подтверждением этого является зависимость, построенная на рис. 3.256 для / 2= 1, Ri = 5. Видно, что эта зависимость приводит к гистерезисному режиму генерации. [c.113] Таким образом, оказывается, что схема рис. 3.215 позволяет наряду с возможностью полной передачи энергии от пучка накачки в излучение генерации (при/ 1 =R = 1) реализовать ячейку памяти, когдаудовлетт воряетусловиям (3.149). [c.114] Остановимся теперь на схеме рис. 3.21 в. В этом случае зависимость интенсивности генерации для = 1 и переменного построена на рис. 3.26. Видно, что в схеме на рис. 3.21 в эффективная генерация возможна в ограниченной области интенсивности накачки. При этом возможна также полная передача энергии в излучение генерации, но при вполне определенной интенсивности накачки. Увеличение приводиг к переходу от мягкого режима возбуждения к жесткому, но ввд зависимостей существенно отличается от таковых для случая схемы на рис. 3.215. [c.114] Таким образом, изложенные выше результаты показывают, что в рассмотренных схемах генерации возможна эффективная передача энергии от пучков накачки в излучение генерации. [c.114] В настоящем параграфе приведены уравнения, описывающие векторное четырехволновое взаимодействие, специфичное для кристаллов, обладающих объемным фотогальваническим эффектом [24]. Несмотря на то что данный тип нелинейности проявляется в сравнительно узком классе нелинейных сред, его рассмотрение оправдано тем, что он обеспечивает нелокальный нелинейный отклик с коэффициентами усиления, близкими или превышающими усиление при диффузионной нелинейности. [c.114] Вернуться к основной статье