ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теория лазеров на динамических решетках в средах с локальным откликом из "Лазеры на динамических решетках " Если в решении (3.95) устремить г к нулю и учесть, что при этол Т2 3 0,Ti2 0, то (3.95) переходит в решение для двухпучкового взаимо действия в приближении заданной интенсивности пучка накачки. [c.96] Выражения (3.94) и (3.95) в общем случае слишком громоздки. По этому для подробного анализа рассмотрим ряд частных случаев. Вначале обратим внимание на то, что корни (3.94) существенным образом завися от соотношения интенсивностей пучков г и присутствия решетки, записы ваемой пучками накачки, т.е. отличием от нуля т 12. [c.96] Отсюда следует вьшод, что при изменении ip в пределах от — я/2 до я/2 произведение X f всегда содержит действительную часть. Это означает, что коэффициенты передачи ts и выражаются через гиперболические функции от константы связи, т.е. имеется экспоненциальный рост волн 3 и 4. Кроме того, из выражения (3.97) следует, что этот рост определяется силой решетки, записываемой волнами накачки (Т12). Это еще раз указывает на необходимость обмена фазами волн накачки для эффективного попутного четырехпучкового взаимодействия. Значит, они должны быть взаимно когерентными и среда должна откликаться на их световую решетку. [c.97] Из этих выражений следует, что при достаточно большой константе связ Уо1 наблюдается экспоненциальный рост волн 3 и4. [c.98] что действительная часть X f для случая с нелокальным откликом не превышает действительную часть Для случая локального отклика. [c.98] Таким образом, для эффективного попутного четырехпучкового взаимодействия необходимым условием является взаимодействие между собой волн накачки, приводяшее к обмену фазами между ними. [c.98] Вернуться к основной статье