ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Встречное четырехпучковое взаимодействие из "Лазеры на динамических решетках " На рис. 3.3 приведены зависимости П/ и Д( от ЬТ для двух случаев чисто нелокального (70 = 0) и чисто локального (70 = 0) откликов. [c.85] что при W 1 и нелокальном ожлике П/ имеет лоренцев контур, а Д — дисперсионный. Для локального отклика все наоборот, и если О, то усиление наблюдается при отрицательной расстройке 6, т.е. когда частота волны накачки ниже частоты сигнальной. Если О, то усиливается стоксов сигнальный пучок. Для сред с локальным откликом контур полосы усиления в точности такой же, как для любого квазивы-рожденного по частоте вынужденного рассеяния рэлеевского [13], вынужденного рассеяния, связанного с поглощением [14], ориентационного [15] и Т.Д. Это и понятно, поскольку указанные виды рассеяния происходят за счет наведенных в среде с локальным откликом решеток диэлектрической проницаемости. [c.85] Обратим внимание на то, что максимальная величина П/ при локальном отклике оказывается в два раза ниже, чем при нелокальном, хотя у о То Это связано с тем, что максимум П/ достигается для локального отклика при бГо = 1 при этом Фр = (- я/4), а не (- я/2), как при нелокальном отклике. [c.85] На рис. 3.4 построены зависимости Ш и Д( от ЬТ при 70 = То - Обращение в нуль Ш при условии (3.77) связано с тем, что в этом случае динамическая и световая решетки не рассогласованы в пространстве (1 13 =0). Увеличение интенсивности сигнального пучка приводит к падению величин Ш и Д при сохранении общего характера зависимости. [c.87] При переходе к записи отражательных голограмм постоянная решетки уменьшается и становится преимущественно сдвиговой, и частотная расстройка только уменьшает знергообмен. Экспериментальная зависимость h (0/ з(0) от V для кристалла Bi iSiOa о показана на рис. 3.6. Период решетки в кристалле в данном эксперименте составил Л= 0,103 мкм,угол схождения пучков в воздухе 2в =31°, отношение интенсивностей пучков т = = 0,045. Сплошная кривая — результат расчета [19]. [c.88] Отметим, что выражения (3.83) и (3.84) переходят в выражения (3.74 ) и (3.75 ) соответственно, если г О, т.е. когда встречная волна накачки 2 отсутствует и взаимодействие становится двухпучковым. [c.89] Основными параметрами в выписанных выше выражениях являются соотношение интенсивностей пучков накачки г, константа связи 7/ и частотная расстройка между сигнальной волной и волнами накачки (бГо)-Рассмотрим по порядку влияние всех этих факторов. [c.90] Если г = 1, то условие генерации принимает вид 7о = я. [c.91] Проанализируем форму спектрального контура для интересующих нас величин Ш, i p , и 1 4. Пусть нелинейная среда обладает лишь нелокальным откликом, т.е. Уо = 0. Тогда у оказьшается четной функцией расстройки 5То, а у — нечетной. Коэффвдиент отражения Rp и экспоненциальный коэффициент усиления Ш содержат квадраты нечетной функции sin(7 Z/2). В результате получается, что Rp и П/ являются четными функциями расстройки ЬТо- При этом Aip и 1 4, содержащие первую степень sin(7 Z), оказываются нечетными функциями ЬТо- На рис. 3.8 построены зависимости Rp и 1 4, а.на рис. 3.9 - Ш и Atp для у 1 = 2, подтверждающие сделанный выше вывод. [c.91] В случае среды с локальным откликом (70 = 0) из выражения (3.91) следует, что Rp имеет лишь один максимум при 6 Го =0. Увеличение y l ведет к сужению спектрального контура Rp , т.е. к уменьшению его полуширины (рис. 3.13). [c.93] Если среда обладает смешанным нелинейным откликом, то, как становится ясным из вышеизложенного, для RpQ также нарушится симметрия относительно бГо = О, что и демонстрирует рис. 3.14. Из рисунка следует, что расщепленный контур деформируется, что приводит сначала к различию в высотах максимумов, а затем к исчезновению одного из них. [c.93] Приведенные рассуждения показьшают, что для локального отклика эффект будет обратный — спектральный контур отражения будет только -обостряться с ростом константы у /. [c.95] Вернуться к основной статье