ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Приближение заданных интенсивностей волн накачки в средах без диссипации из "Лазеры на динамических решетках " что коэффициенты уравнения (3.22) являются функциями лишь интенсивности сильных волн. Если она у волн накачки постоянна по глубине нелинейной среды, то коэффициенты Я и не зависят от f и решение уравнения (3.22) легко записать. В противном случае получаем уравнение с переменными коэффициентами, решение которого в общем случае неизвестно. [c.73] Условие постоянства интенсивности волн накачки по глубине среды сводится к требованиям г 12 = Г21 = О или ( 12 = = 0. [c.73] Первое из них означает отсутствие записи отражательных голограмм встречными волнами 7 и 2 (рис. 3.1). Второе условие несколько мягче. Оно допускает запись таких голограмм, но они должны быть несмещенными, т.е. должен отсутствовать двухпучковый энергообмен между встречными волнами накачки. [c.73] в частности, следует, что если W комплексно, то Ipp l = = Лрс ограничено по абсолютному значению и лишь в случае действительного отрицательного W параметр может обращаться в бесконечность. Условие действительности W соответствует записи несмещенных динамических голограмм (ч г/ = 0). Это означает, что среда обладает локальным нелинейным откликом. Условие же отрицательности W означает различие в знаках 0з и 04, т.е. удовлетворяется лишь в схеме встречного четырехпучкового взаимодействия (рис. 3.1 д). [c.74] Вернуться к основной статье