ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Локальный и нелокальный нелинейный отклик фоторефрактивных кристаллов из "Лазеры на динамических решетках " При этом нелокальная часть отклика целиком определяется диффузионным полем, в то время как локальная — полем Ео. [c.48] В кристаллах с малым содержанием центров захвата возможны случаи, когда Ео, и тогда, как следует из (2.10), нелокальный отклик может возникнуть и при д 0. [c.48] Появление нелокального отклика свяэано с отсутствием центра инверсии в этих материалах, вследствие чего реализуется линейный электрооптический эффект. Одинаковое по величине, но различное по знаку электрическое поле вызывает в кристалле либо увеличение, либо уменьшение показателя преломления (2.9). [c.48] Нелокальный отклик и фазовый сдвиг в тг/2 характерны для диффузионного отклика в отсутствие внешнего поля (Eg = 0) при любом соотношении /д и Л ( [, к Ер) (2.10). Однако максимальное изменение Дп, а следовательно, максимальное усиление и дифракционная зффективность решетки соответствуют малым длинам переноса 1д А. [c.49] Векторное взаимодействие в двулучепреломляющих кристаллах с фотогальванической нелинейностью приводит к ряду особенностей в известных эффектах, а также к появлению новых эффектов. Вследствие того что фазовые скорости обыкновенной и необыкновенной волн в кристалле оказываются различными, возникает возможность попутных компланарных параметрических четырехволновых взаимодействий. Они обеспечивают исключительно большое усиление для пучков, удовлетворяющих условию фазового синхронизма [22, 23], и были использованы для создания оптических генераторов [24]. [c.50] Вернуться к основной статье