ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Встречное и попутное четырехпучковое взаимодействие из "Лазеры на динамических решетках " Здесь r = I AnQ)jAi Qi) - отношение интенсивностей пучков накачки, РС = Мг (0)/Аз(0) 1 - относительная интенсивность обращенного пучка на выходе из передней грани нелинейной среды. Лрс есть козффициент ОВФ-отражения сигнального пучка от нелщ1ейного элемента. Аналогично Up = I Лз (/)/Лз (0) 1 — коэффициент усиления сигнального пучка, характеризующий прозрачность элемента для сигнального пучка. Очевидно, что в результате энергообмена сигнального пучка с пучками накачки коэффициенты отражения и прозрачности могут превышать единицу. [c.32] Прежде всего отметим, что в отличие от среды с локальным откликйм коэффициент усиления зависит от знака у . Это связано с существенным вкладом двухпучкового знергообмена. Значения О и тг в (1.44) относятся соответственно к случаям 7 О и 7 0. Перекачка фаз, как и при прямом двухпучковом Энергообмене, отсутствует. Поэтому штрихи обеих пропускающих решеток параллельны биссектрисе угла схождения пучков (рис. 1.116, в). Сравнение (1.38) с (1.42) и (1.39) с (1.43) показывает, что в приближении заданной интенсивности пучков накачки и одинаковых коэффициентах связи (7 = у ) при локальном отклике коэффициенты усиления и отражения выше, чем при нелокальном. [c.33] Здесь Дш - спектральный интервал между минимумами, ближайшими к частоте накачки Одновременно должно выполняться условие (1.9). Поэтому ширину полосы усиления лазера на динамических решетках определяет более жесткое из этих двух условий. [c.33] До сих пор мы рассматривали случай трех пучков, заданных на входе в нелинейную среду, что соответствовало схеме голографического усиления. При этом сдвиг фазовых решеток 6б)з и 6624 составлял тг/2,т.е. был оптимальным. Встречное четырехпучковое взаимодействие возможно и при задании на входе в нелинейный элемент всех четырех пучков с произвольным соотношением фаз, однако усиление уменьшается, если это соотношение отличается от оптимального [61]. При генерации заданы только пучки накачки, и у волн, возникающих из шумов, необходимые фазовые соотношения выполняются автоматически. [c.34] Остановимся теперь на попутном четырехпучковом взаимодействии. Рассмотрим по-прежнему случай слабой сигнальной волны, когда истощением волн накачки можно пренебречь. Положим, что время релаксации всех записываемых решеток одинаково, и выберем такие условия, чтобы энергообмен между волнами накачки отсутствовал. В общем случае получаемые зависимости достаточно громоздки (п. 3.2.1), и поэтому рассмотрим, как и ранее, два частных случая. [c.34] Как следует из (1.49) и (1.50), для среды с локальным нелинейным откликом фаза сопряженной волны меняется по глубине среды по линейному закону, а для сигнальной волны эта зависимость нелинейна. Правда, нелинейность существенна для малых y z, с ростом же 7 z закон измене-ьгая фазы приближается к линейному. Относительный сдвиг парщ1альных решеток 6б)з, 6642 и Ьещ, 6632 (Ф) на входе среды равен - тт/2 (1.51), т.е. оптимален для усиления. Хотя по мере продвижения в глубь среды сдвиг уменьшается, он не обращается в нуль. [c.35] Вернуться к основной статье