ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Осевая голографии Габора из "Радужная голография " Распределение интенсивности света в плоскости фотопластинки Н изменяется по косинусоидальному закону. [c.17] Третий член имеет ту же амплитуду ао (х, у), что и восстановленная исходная волна а(х, у), но фазовый сдвиг относительно когерентного фона имеет противоположный знак и это соответствует сопряженной волне. [c.18] Таким образом, при восстановлении голограммы Габора будут видны одновременно источник опорной волны, мнимое и действительное изображения объекта, расположенные на одной оси (рис. 1.5). Если наблюдатель фокусирует глаз на мнимое изображение, то действительное изображение оказывается расфокусированным или наоборот. [c.18] Метод устранения двойникового изображения, а также не-дифрагироваииого света из восстановленного изображения успешно разработали Лейт и Упатниекс, введя опорный пучок под углом к сигнальному пучку (разд. 1.4). [c.19] Идеализированная схема Габора по записи голограммы. [c.19] Рассмотрим идеализированную схему Габора (рис. 1.6), а именно вместо предмета возьмем единичный точечный рассеиватель Р, источник освещения заменим точечным источником, испускающим монохроматическую сферическую волну и запись будем производить на тонкослойную светочувствительную среду. Расстояния от точек 5 и Р до голограммы соответственно обозначим через d и di. Распределение интенсивности света в плоскости голограммы Н, возникающее вследствие интерференции света, рассеянного точкой Р с когерентным фоном, описывается выражением (1.2.3). [c.19] Условие, описываемое выражением (1.2.9), идентично условию, описывающему распределение прозрачных зон зонной пластинки Френеля. Поскольку выражение (1.2.9) описывает периодичность как зонной пластинки, так и голограммы точечного источника, следует ожидать сходства их дифракционных свойств с тем исключением, что кривая пропускания голограммы имеет синусоидальную форму. При дифракции волн на синусоидальной решетке возникают только волны +1 и—1 порядков, тогда как на решетке с прямоугольной модуляцией возникают спектры высших порядков. [c.20] Обычный протяженный объект можно рассматривать как со-зокупность точечных объектов. Свет, рассеянный каждой из этпх точек, интерферирует с опорной волной, в результате чего возникает суперпозиция многих голографических зонных пластинок. Когда вся голограмма освещается опорной волной, каждая индивидуальная голограмма создает мнимое изображение соответствующей точки объекта, и в процессе восстановления эти изображения в совокупности создают образ протяженного объекта. [c.21] Вернуться к основной статье