ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Оптические свойства сегнетоэлектриков с размытым фазовым переходом из "Сегнетоэлектрические кристаллы для управления лазерным излучением " Полученные экспериментальные данные позволяют выбрать материал для удвоения частоты по диэлектрическим измерениям, что в методическом отношении проще измерения нелинейно-оптических характеристик. Кроме того, диэлектрические измерения можно производить на порош- ках, так что для предварительных оценок не нужно вы ращивать монокристаллы. [c.336] Из рнс. 8.3 видно, что выход второй гармоники Rh растет с увеличением температуры Кюри. Разброс экспериментальных точе на этом рисунке ограничен двумя штриховыми линиямн. [c.337] Некоторые из исследованных фаз, представляющих потенциальный интерес для генерации второй гармоники, приведены в табл. 8.2. [c.337] При выборе соединении для параметрического преобразования должны приниматься во внимание возможность фазового согласования первичного излучения н его второй гармоники и возможность получения соединения в монокристалличесном состоянии. [c.337] Необходимо отметить, что отношения S o/So, входящие в выражения для электрооптических и нелинейно-оптических коэффициентов, у приведенного ряда соединений остаются приблизительно постоянными. Среднее значение o/ S o = (6 0,5)10 эВ м Отсюда можно сделать заключение, что различные материалы, содержащие октаэдры ВОб, имеют близкие дисперсионные свойства показателей преломления. [c.341] Таким образом, двухосцилляторная модель (высокочастотный и низкочастотный осцилляторы) достаточно хорошо описывает дисперсию двулучепреломления. [c.346] Электрооптический эффект. Зная структуру энергетической зоны и индуцированное поляризацией штарковское изменение положения уровня, можно рассчитать квадратичные электрооптические коэффициенты g. Двухосцилляторная модель дает возможность в нулевом приближении вычислить коэффициенты зажатого кристалла. Эффект зажатия (пьезоэлектрический эффект или электро-стрикция) имеет большое значение при низких частотах. В этом случае механические деформации кристалла начинают играть большую роль. На высоких частотах, когда механические напряжения, развиваемые в кристалле, небольшие, электрооптический эффект возникает только вследствие поляризации кристаллической решетки и смещения электронных уровней в энергетической зоне. [c.346] Индексы f, ] соответствуют индексам поляризационного потенциала в уравнениях (8.13). [c.347] В расчетах линейных электрооптпческих коэффициентов было сделано предположение, что линейный электро-оптический эффент по суш еству является квадратичным эффектом, возникшим в результате спонтанной поляризации. [c.349] Со структурной точки зрения имеется различие между направлением спонтанной поляризации вдоль оси четвертого порядка элементарного октаэдра (см. рис. 8.4), как это имеет место для перовскитов и вольфрамовых бронз, и направлением спонтанной поляризации вдоль оси третьего порядка, как это имеет место в ниобате лития. [c.349] Нелинейно-оптический эффект. С помощью поляризационного потенциала мы можем рассчитать коэффициенты тензора оптической нелинейной восприимчивости. Оптическая нелинейность рассматривается как возникшая вследствие штарковских сдвигов энергетических уровней, индуцированных электронной поляризацией, по аналогии с поляризационным сдвигом, приводящим к электрооптическому эффекту. Рассмотрение ограничивается только электронными процессами, т. е. ядра предполагаются фиксированными. Однако следует отметить, что комбинация низкочастотных (ионных) и высокочастотных (электронных) поляризационных потенциалов может в принципе описать большинство главных нелинейных оптических проблем. [c.352] Для расчета оптического поляризационного потенциала предположим, что основной вклад в электронную поляризацию дают 2/ -орбитали ионов кислорода. Электронная поляризация может быть рассмотрена как результат смещения и искажения 2/ -орбиталей. Воздействие поля оптической частоты на / л-энергетический интеграл перекрытия является аналогичным статическому воздействию, индуцированному смещением катиона В относительно аниона О. [c.352] Тензор 8г,к, как будет показано ниже, непосредственно связан с тензором поляризационного потенциала описывающим смещение энергетической зоны под действием световой волны. [c.353] Следует отметить, что равенство dlf = dli, согласно [6], выполняется с точностью 5%. Таким образом, в видимой области спектра, где дисперсия показателей преломления не является достаточно высокой, условия Клеймана приближенно выполняются. [c.353] Вернуться к основной статье