ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Интерферометр Жамена из "Оптический метод исследования напряжений " Интерференционные полосы различных цветов будут, следовательно, в общем принадлежать к различным семействам кривых, и не могут поэтому точно накладываться. [c.79] Таким образом светлые и темные полосы различных цветов смешиваются и в результате получается однородное поле. [c.79] Поэтому необходимо предпринимать особые предосторожности, если желательно наблюдать интерференционные полосы при белом свете. [c.79] Существенным требованием будет следующее разность путей в некоторой части наблюдаемого поля должна равняться нулю для всех цветов. В этом случае соответствующей полосой является белая темные полосы с той и другой стороны соответствуют чередующимся затуханиям голубого света и красного, т. е. они имеют красный внутренний и голубой наружный края не трудно показать, что цвета идут приблизительно в порядке цветов кристаллических пластинок. [c.79] Действие интерферометра можно лучше всего понять из описания одного из типов, называемого интерферометром Жамена. [c.79] Этот интерферометр состоит из четырех равных параллельных стеклянных пластинок А, В, С, D, размещенных как показано на рис. 1.44, а именно, их центры находятся в вершинах углов прямоугольника, стороны которого составляют углы в 45° с поверхностями пластинок. [c.79] Пластинки А Vl D посеребрены наполовину, так что половина света проходит и половина отражается. Пластинки В к С посеребрены полностью. [c.79] Если падение первоначального луча будет немного отклоняться от угла в 45°, то мы попрежнему получим равные эквивалентные пути с той только разницей, что QiRi и Q2 2 будут больше перпендикулярными к PR и R S. [c.80] Условия для интерференции при белом свете таким образом удовлетворены, и самое небольшое изменение в установке даст возможность видеть интерференционные полосы. [c.80] Предположим теперь, что два одинаковых бруска Е и F из прозрачного материала помещаются на путях обоих потоков, как показано на фиг. 1.44. Это очевидно не изменит условия равенства двух потоков, и полосы будут наблюдаться так же, как и раньше. Если в бруске Е будет происходить слабое прогрессивное изменение, либо через медленное наклонение его, либо через повышение его температуры относительно F, либо (что наиболее важно для нашей цели) через приложение к нему постепенно увеличивающегося напряжения, — тогда между двумя потоками будет образовываться постепенно увеличивающаяся разность хо-хода. Предположим, что эта разность хода дойдет до лХ (зрительная труба Т снабжена поперечными нитями и микрометром), тогда, если пересечение нитей первоначально было на полосе порядка S, оно теперь окажется на полосе порядка s-f- (или s — г, в зависимости от случая). Отсюда, наблюдая непрерывно во время изменения за полосами, мы можем определить г, а следовательно и разность хода, вводимую изменением состояния бруска Е, подсчитывая число полос, прошедших через пересечение нитей вплоть до данного момента. Если г не целое число, так что при конечном наблюдении ни одна полоса не попадет точно на пересечение нитей, дополнительную часть длины волны можно измерить, делая отсчеты по микрометру при установке пересечения нитей на две ближайшие полосы. Таким путем можно определить г с большой точностью. [c.80] Вернуться к основной статье