ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Преломление при переходе из изотропной в кристаллическую среду из "Оптический метод исследования напряжений " Мы рассмотрим теперь переход света из изотропной в кристаллическую среду. Поверхность волны в изотропной среде является попрежнему сферической, так что отраженная волна подчиняется точно тем же законам, что и раньше. [c.37] Однако поверхность волны в кристалле является волновой поверхностью Френеля (фиг. 1.191), которая, как мы видели, двуполая. Таким образом в кристалле получается два фронта волны и две преломленных волны, соответствующие двум касательным плоскостям к поверхности волны, проведенным через прямую линию, являющуюся геометрическим местом точек В. [c.37] Каждый из этих волновых фронтов имеет, конечно, соответствующий ему луч, однако в общем случае плоскости поляризации этих волн не перпендикулярны, так как фронты волн не параллельны. [c.37] Таким образом один луч света дает в кристалле начало двум лучам OOj, OD , соответствующим двум нормалям волн OHi, ОН . Происходит хорошо известное явление двойного лучепреломления. [c.37] Подробный разбор всех вопросов двойного лучепреломления не входит в задачи этой книги и для оптического метода изучения деформаций он не является необходимым. Два случая требуют, тем не менее, специального рассмотрения. [c.38] Преломленные лучи будут, в общем, косыми однако, когда положение плоскости раздела относительно осей кристалла известно, образуемые ими углы легко вычисляются из приведенных ранее формул. [c.38] Второй случай имеет место, когда кристалл одноосный. В этом случае две полы волны, которые образуются в кристалле, могут рассматриваться отдельно. [c.38] Один из преломленных фронтов волны получается посредством построения касательной плоскости к шару радиуса Ь, и соответствующий луч будет перпендикулярен к фронту волны. [c.38] Отметим, что для положительного кристалла необыкновенный показатель преломления л, больше, чем обыкновенный показатель Для отрицательного кристалла имеет место обратное. [c.38] Во всех трех примерах направлении поляризации взаимно перпендикулярны. В примере 1 обыкновенный луч поляризован перпендикулярно к плоскости падения, необыкновенный луч — в плоскости падения. [c.39] В примерах II и III обыкновенный луч поляризован в плоскости падения, необыкновенный луч — перпендикулярно плоскости падения. [c.39] Вернуться к основной статье