ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Закономерности локализации интерферограмм и распределениявидности интерференционных полос из "Голография сфокусированных изображений и спекл-интерферометрии " С другой стороны, принято считать [75], что элементы спеклструктур (спеклы) представляют собой пятна с однородным распределением ам-Ш1ИТУДЫ, в пределах каждого из которых фаза имеет детерминированное значение и меняется случайным образом при переходе от одного спекла к другому. Размер спеклов при зтом можно определять диаметром центрального дифракционного пятна, формируемого изображающей оптической системой. Между тем дифракционное изображение точечного когерентного источника обладает, как известно, тонкой структурой, связанной с наличием вторичных максимумов амплитуды и изменением знака фазы при переходе от одного максимума к другому. [c.188] Такая тонкая структура спеклов, безусловно, по-разному скажется на виде интерференционных полос, формируемых средствами голографической и спекл-интерферометрии, в зависимости от величины взаимного смещения спеклов. Позтому представляет. интерес анализ вращательного смещения спекл-по лей, при котором обеспечивается центральная симметрия и линейность приращения относительного смещения спеклов в радиальном направлении. [c.188] Вначале в качестве средства когерентной суперпозиции двух идентичных, но повернутых друг относительно друга спекл-полей используем голографическую интерферометрию (метод двух зкспозиций). [c.188] Выражение (8.4) с точностью до постоянного коэффициента и фазового множителя сферической волны представляет собой интеграл Френеля Кирхгофа, записанный в приближении Френеля [93], и описывает комплексную амплитуду объектного поля в плоскости входного зрачка. [c.190] В плоскости резкого изображения, сформированного линзой, в предположении, что угловая апертура голограммы больше угловой апертуры линзы, комплексная амплитуда суперпозишюнного поля равна сумме комплексных амплитуд, определяемых выражениями (8.3) и (8.5). [c.190] Соотношение (8.9) представляет собой сумму интегралов Фурье от произведения двух функций — комплексной амплитуды света в плоскости входного зрачка и функции пропускания входюго зрачка, причем смещенное поле в плоскости зрачка имеет поперечный сдвиг по отношению к исходному. [c.191] Здесь 0 = — djq — величина, обратная поперечному увеличению, F — операторный символ фурье-преобразования. [c.191] Выражение (8.12) описывает перевернутое изображение объекта с измененным в 0 раз масштабом. Экспоненциальные фазовые множители плоской и сферической волн в нашем рассмотрении не играют существенной р и, так же как и фазовый множитель сферической волны, содержащийся в козффициенте С. [c.191] Отсюда видно, что пространственные частоты интерферограммы зависят от положения центра входного зрачка относительно точки Л о( сю, J lo). координаты которой определяются соотношением (8.6). [c.192] При получении выражения (8.15) мы использовали предположение о малости размеров круглого отверстия входного зрачка с тем, что 1 фурье-образ функции его пршускания, т.е. ширина импульсного отклика наблюдательной системы, значительно превышал наибольшую величину относительного смещения точек изображения объекта. [c.193] В зтом случае два спекл-поля оказываются пространственно когерентными (в смысле образования низкочастотной интерферограммы) в силу суперпозиции идентичных элементарных областей когерентности, и наблюдаемая интерферограмма имеет высокий контраст по всему полю изображения. [c.193] При увеличении размеров зрачка увеличивается разрешение системы, т.е. уменьшается ширина импульсного отклика. Следовательно, в силу вращательного характера смещения сокращается зона, где имеет место су-пертозиция идентичных областей когерентности, и два спекл-поля оказываются пространственно когерентными не по всему полю изображения. Наибольшее перекрытие идентичных элементарных областей когерентности (спеклов) имеет место, очевидно, там, где происходит наименьшее относительное смещение световых полей, и именно там должен наблюдаться максимальный контраст интерференционных полос, указывающий на положение области локализации интерферограммы [172, 190-191]. [c.193] В рассматриваемом случае объектное световое поле не испытывает смещения на оси своего поворота, определяемой уравнением (8.7). Следова-телыю, гологра шческая интерферограмма вращательного сдвига локализована вблизи прямой линии, ориентация которой зависит от направления освещения объекта и ориентации оси его вращения. Этот вывод полностью согласуется с результатами, полученными в [189] на основе геометрической теории локализации. [c.193] Вернуться к основной статье