ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Пространственная фильтрация поля, восстановленного двукратно экспонированной голограммой из "Голография сфокусированных изображений и спекл-интерферометрии " Экспонента exp [i(2Tr/X/)( fо+ПУо)] в (7.12) характеризует величину общего наклона суперпозиционного поля к плоскости наблюдения. [c.142] Сравнивая выражения (7.17) и (7.10), видим, что полное нарушение корреляции двух восстановленных световых полей в рассматриваемом случае наступает тогда, когда диаметр фильтрующего отверстия равен nej i-оду фазовых вариаций в плоскости (л ), обусловленных наклоном объекта, т.е. периоду интерференционных полос, которые наблюдаются в плоскости изображения при одном только наклоне объекта. Этому соответствует изменение в пределах отверстая разноста фаз между световыми полями на 2тг. [c.142] Выражение (7.19) показывает, что диффуэно когерентные световые поля, соответствующие исходному и смещенному состояниям отфильтрованного участку изображения объекта и наблюдаемые в плоскости (frj), оказываются наложенными фуг на друга с совпадением идентичных спеклов. [c.142] Соотношение (7.18), как легко будет убедиться, эквивалентно соотношению Ат а. [c.143] Таким образом, при фильтрации светового поля в плоскости восстановленного изображения объекта пространственный период интерференционных полос характеризует поступательное смещение объекта, тогда как скорость смещения полос при сканировании фильтрующим отверстием определяет угол и направление наклона объекта. [c.143] Нормальные деформации, вернее, их вариации, будут пртводить к изменению скорости смещения интерференционных полос через фиксированную точку плоскости наблюдения при равномерном смещении фильтрующего отверстия. Следовательно, путем поточечного сканирования изображения объекта может быть определено не только поле смещений точек поверхности, но и распределение деформации на поверхности объекта. [c.144] Фильтрация в фу е-плоскосги. Перейдем теперь к рассмотрению фильтрации восстановленного поля в фурье-плоскости. Пусть восстановленное в Плоскости сфокусированной голограммы изображение переотобража-ется с помощью собирающей линзы с фокусным расстоянием / (рис. 74). Для определенности предполагаем, что голограмма сфокусированного изображения находится на двойном фокусном расстоянии от линзы. В фурье-плоскости, которая в случае плоской освещающей волны совпадает с задней фокальной плоскостью линзы, помещается непрозрачный экран с фильтрующим отверстием. [c.144] Эта интерферограмма отражает только наклон объекта, и ее период не зависит от поступательного смещения объекта. Однако, так же как и в случае фильтрации в плоскости изображения, информация о смещении, не содержащаяся в пространственной частоте интерференционных полос, может быть извлечена путем скащсрования отверстием в плоскости фильтрации. [c.146] Для простоты это выражение записано для случая нормального освещения объекта ( osy = 1), тл. справедливо в параксиальном приближении. [c.147] Пара слагаемых (7.41) в общем случае описывает два одинаковых, но сдвинутых друг относительно друга световых поля. Поскольку эти поля имеют сложную фазовую структуру случайного характера, обусловленную шероховатостью поверхности объекта, то регулярной интерферешшонной картины в плоскости (цр) не возникает. Необходимо проведение пространственной фильтращш. [c.148] Пусть радиус фильтрующей апертуры R выбирается так, чтобы показатель экспоненты ехр(/27г ) в пределах этого отверстия изменялся на величину, много меньшую тг. Т( да значение экспоненты можно считать постоянным и равным ехр [i(27r/X)(xog/2o + Х о )]. [c.148] Прт удалении плоскости фильтрации от фурье-плоскости (/ Ф 0) пространственная частота становится отличной от нуля и возрастает пропорционально g, т . полосы разворачиваются и возрастает наблюдаемая пространственная частота f = (f + f. Прт значительных I полосы оказываются практически параллельными оси у. [c.149] При прохождении экрана с фильтрующей апертурой через фокальную плоскость знак / меняется на противоположный, а значит, меняется и знак Г,. [c.149] Проиллюстрируем рассмотренные возможности результатами зкспери-ментов, в которых исследуется возможность разделения информации о жестком поступательном смещении и изгибе. Объект исследования - массивный металлический кубик с жестко закрепленной на нем пластинкой - в промежутке межоу экспозициями поступательно смещался в поперечном направлении. Одновременно часть объекта - пластинка - изги ась прт приложении сосредоточенной нагрузки к верхней ее части [183]. [c.150] В случае смещения фильтрующей апертуры из фурье-плоскости (в ту или другую сторону) в плоскости наблюдения возникают интерференционные полосы на нижней части объекта, отражающие поступательное смещение, а полосы на верхней части объекта изменяют ортентацию (разворачиваются). При этом наблюдается интересный эффект, заключающийся в том, что в зависимости от направления перемещения фильтрующего отверстия наклон (ортентация) полос меняется на противоположный (рис. 78). Отметим, что первоначальный наклон полос меняется на противоположный также и при изменении направления (знака) поступательного смещения. [c.151] Вернуться к основной статье