ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Флуктуации фазы из "Оптика фемтосекундных лазерных импульсов " Отсюда следует, что при ф1 1 вариации скорости бУ—фх имеют первый порядок малости, а вариации амплитуды бх ф — второй. [c.229] Если плотность распределения случайного коэффициента фх является гауссовской, то и распределение скорости описывается тем же законом. Стандартные отклонения параметров SV и фх совпадают. [c.229] Гораздо более сложным оказывается исследование функций распределения p )i р У) и их моментов в случае больших флуктуаций исходного сигнала, т. е. импульсов типа вспышек оптического шума. В этой ситуации из конкретной реализации начальных данных при - -оо может сформироваться как один, так и несколько солитонов или импульс, испытывающий дисперсионное расплывание. Исследование подобных режимов представляет интерес при анализе требований, предъявляемых к источникам сигналов для солитонных линий связи, и дает такие важные характеристики как вероятность пропуска сигнала (отсутствие солитона в данной реализации) или ложного срабатывания (два или более солитона из одного лазерного импульса). Эти вопросы подробно рассмотрены в [54]. Здесь мы ограничимся обсуждением некоторых численных экспериментов. [c.230] Методика численного моделирования основана на статистической оценке ее моментов по методу Монте-Карло. [c.230] Определяя Оу из графика на рис. 5.26 (а,л=0,15) и учитывая, что при выбранных значениях параметров 1д=2,4 км, получаем б/л 0,6 То=4 пс. Относительная величина флуктуаций энергии регистрируемых солитонов составит 20 %. [c.232] Таким образом, комплексный подход, включающий приближенные аналитичес-характеристик (5), теорию возмущений метода обратной задачи (7) и крупномасштабный численный эксперимент, позволяет дать полную статистическую картину самовоздей-ствия шумовых импульсов и указать оптимальные режимы использования волоконных световодов в качестве нелинейных фильтров. [c.232] Вернуться к основной статье