ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Эффекты группового запаздывания в среде с широкими рамановскими линиями из "Оптика фемтосекундных лазерных импульсов " Эффективная групповая длина Lэфф зависит от формы импульса накачки. В случае гауссовского импульса = L,. . Из (И) следует, что групповая расстройка приводит к насыщению усиления на длине г 21эфф. [c.138] например, в кварцевых стеклах L фф=0,3 мм, а L,ффЯ l м при Х = 1,06 мкм, То = 10 12 с и стоксовом сдвиге частоты 440 m 1. Асимметрия попутного и встречного ВКР в жидкостях экспериментально исследовалась в [38]. Решение уравнений (8) при сильном энергообмене для попутного и встречного взаимодействий волн приведено в [42]. Отметим, что при встречном взаимодействии за счет преимуш.ест-венного усиления фронта стоксовой волны возможно формирование гигантского стоксова импульса — ситуация во многом аналогичная генерации гигантских импульсов при ГВГ и параметрическом усилении ( 3.3). Впервые этот эффект наблюдался в экспериментах [37]. [c.138] Указанные явления отчетливо наблюдались в экспериментах [48]. Импульсы накачки с длительностью 30 пс и пиковой мощностью 300 Вт перестраивались по частоте в диапазоне 1,17—1,35 мкм. При длине волны накачки Х ==1,2б мкм на выходе волоконного световода (L==250 м) регистрировались стоксовы импульсы со сдвигом частоты 450 см 1, соответствующим центру линии усиления. По мере отстройки от длины волны, соответствующей нулевой дисперсии групповой скорости, величина стоксова сдвига уменьшалась (рис. 3.15). В экспериментах [49] измерения производились при фиксированной длине волны ь = 1,32 мкм, варьируемым параметром была длина световода, а регистрируемым — стоксов сдвиг частоты, который уменьшался с увеличением длины световода. [c.139] Вернуться к основной статье