ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Формирование и сжатие импульсов при параметрических взаимодействиях основные уравнения из "Оптика фемтосекундных лазерных импульсов " В условиях сильного энергообмена форма усиленного импульса трансформируется. Соответствующие результаты можно получить численно. На рис. 3.6 показано, как по мере обратной перекачки энергии сигнальной волны в накачку в сигнальном импульсе образуется провал. [c.123] В соответствии с (8) на эту волну переносится фазовая модуляция накачки (сомножитель ехр [г Фно( Ч)])- Вместе с тем фазовый фронт холостой волны оказывается сопряженным по отношению к фазовому фронту сигнальной волны. Как мы убедимся в дальнейшем, это обстоятельство открывает возможности эффективного управления фазовой модуляцией. [c.123] На рис. 3.8 изображена структура модовых импульсов на сигнальной длине волны для равных групповых расстроек ДЫе , =ДЫх, = = коэффициенты усиления мод —ехр(Г г). Поведение импульсов определяется отношением т групповой длины к длине усиления, m—Lj.JLy, Lrp=T / Au 4. При т 1/2 форма импульса остается неизменной, его амплитуда экспоненциально растет с т, а длительность по сравнению с накачкой уменьшается, т . =т /т. При т= /2 усиление пропадает. [c.125] Отметим, что для перехода в модовый режим необходимо выполнение условия поэтому длительность превышает в квази-статическом режиме усиления. Вершина стационарного импульса сдвигается относительно максимума накачки на время xJ2tn. [c.125] Вернуться к основной статье