ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Самовоздействие случайных импульсов из "Оптика фемтосекундных лазерных импульсов " Использование замены (22) в (21) означает, что на следующем этапе решения (18) мы рассматриваем распространение импульса в нестационарной среде, параметры которой определяются исходным импульсом. Такое приближение принято называть приближением заданного канала (ПЗК). Оно справедливо на расстояниях z .L n (2-7.2). [c.106] Случайная ФМ импульса приводит к росту порога /i p (29) стационарного распространения и, следовательно, к увеличению пороговой плотности энергии. При слабых фазовых флуктуациях (а 1) импульс (25) можно представить в виде суммы регулярной и случайных частей, каждая из которых ведет себя по-разному в нелинейной среде. Поэтому для таких импульсов не суш,ествует условия стационарного распространения. [c.107] В приближении заданного канала в [74] рассмотрено влияние шумового возмуш,ения на нелинейный режим распространения регулярного импульса. Пороговые условия формирования оптических солито-нов из шумовых импульсов проанализированы в [79, 80]. [c.107] Для шумовых импульсов на начальном этапе самовоздействия рассчитаны время корреляции [76, 81], флуктуации интенсивности [82] и распределение плотности вероятности флуктуаций поля [81]. [c.109] В заключение отметим, что задача о развитии возмущений при одновременной модуляции в пространстве и во времени относится к более сложным. Поэтому до сих пор рассмотрено поведение таких возмущений лишь на фоне плоской волны [77, 83]. [c.109] Вернуться к основной статье