ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Квазистатические и нестационарные самовоздействия из "Оптика фемтосекундных лазерных импульсов " Квазистатические и нестационарные самовоздействия. Если нелинейный отклик можно считать безынерционным, т. е. [c.73] Первое слагаемое в этой формуле ответственно за формирование ударных волн огибаюш их ) ( 2.4). Вместе с тем по мере сокраш ения длительности импульса все чаш е приходится сталкиваться с сильными проявлениями инерции нелинейного отклика (рис. 2.1) в поле предельно коротких импульсов длительностью 5—10 фемтосекунд инерционной становится, вообще говоря, и самая быстрая электронная нелинейность. [c.74] Здесь Qo — собственная частота осциллятора, Т, у и q — коэффициенты, характеризующие соответственно затухание, нелинейность и действие поля. В случае электронной нелинейности q=Nelm, где е, т— заряд и масса электрона, N — число электронов в единице объема. Для интересующего нас импульсного воздействия уравнение (10) можно упростить, используя метод возмущений. [c.75] Отсюда следует, что в общем случае при действии импульсного поля временное поведение нелинейной добавки в силу (12) отличается от поведения, характеризуемого уравнением (9). Однако вдали от резонанса (Q —со2 2соГ), когда время изменения огибающей То 1/Г, применимо квазистатическое соотношение p =qA (it). Тогда, выражая Ае через Ап Ап=Ы2У ), для А/г получаем в точности уравнение (9). [c.75] Отметим, что изложенный расчет дает зависимость времени от частоты (о т л=2Г/(Й —ш ). Разумеется, вблизи резонанса классическая модель ангармонического осциллятора не пригодна и нелинейный отклик описывается уравнениями типа уравнений Блоха самовоздей-ствия в этих условиях носят сложный характер ( 2.7). [c.75] Из сравнения (17) с (7) видно, что дисперсия нелинейности (инерция нелинейности) может приводить, как и волновая нестационарность, к формированию ударных волн огибающей. При этом добавка к групповой скорости зависит от знака производной При dyJ dwX) она имеет противоположный знак по сравнению с добавкой, обусловленной волновой нестационарностью (7). [c.76] Выведенные в настоящем параграфе выражения для нелинейной поляризации (17) и (7) совместно с выражением для индукции электрического поля (1.1.9) позволяют перейти от точного интегродифференци-ального описания (1) явления самовоздействия к описанию с помощью только дифференциальных уравнений, учитывающих в различных порядках дисперсию линейной и нелинейной восприимчивостей и эффекты волновой нестационарности. Конкретный вид приближенных уравнений теории самовоздействия коротких импульсов приведен в следующих параграфах. [c.76] Вернуться к основной статье