ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Общее решение для резонаторов, имеющих волновые матрицы полного обхода из "Оптические резонаторы и лазерные пучки " Этого минимальною объема сведений на деле достаточно, чтобы при необходимости можно было обобщить результаты всего последующего рассмотрения резонаторов, лишенных астигматизма, на случай простого астигматизма. Отметим, что к системам с простым астигматизмом могут быть отнесены часто используемые в теории двумерные резонаторы (резонаторы из цилиндрических зеркал с параллельными образующими), у которых амплитуда поля зависит только от одной из поперечных координат. Вместе с зависимостью от другой координаты выпадает и один из двух множителей в правой части (2.16а). [c.82] В дальнейшем будем полагать, что корректное решение задачи в целом существует, и такой выбор не противоречит формуле (2.19). [c.83] Здесь q - как и в 2.1 - аксиальный индекс моды, равный числу периодов стоячей волны на длине резонатора 2 для пучков типов (1.23) и (1.24) принимает значения m и 2р + / соответственно, сами числа т, п, р, I обретают смысл поперечных индексов мод наконец, Л — чаще всего равное нулю неотрицательное целое число, смысл и способы определения которого пояснены в 1.2. [c.84] Собственные колебания с разными сочетаниями поперечньис индексов, но одинаковыми 2 полностью вырождены по частоте. У них совпадают не только действительные частоты со (что неудивительно, поскольку как отмечалось в 1.2, у пучков с равными р, и X одинаковы фазовые скорости), но и потери. Вырожденными являются, естественно, также все колебания, отличающиеся просто ориентацией осей х, у либо началом отсчета азимутального угла. Полностью вырожденные моды можно комбинировать друг с другом как угодно — любые их суперпозиции продолжают оставаться собственными колебаниями системы с той же частотой. Этим обстоятельством мы вскоре воспользуемся при рассмотрении возможных состояний поляризации излучения собственных колебаний. [c.84] Вернуться к основной статье