ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Классификация линейных резонаторов по свойствам их лучевых матриц из "Оптические резонаторы и лазерные пучки " Для выделения основных типов оптических резонаторов достаточно рассмотрения указанной выше задачи в геометрическом приближении (беспредметность неоднократно предпринимавшихся попыток уточнить принципы классификащ1и исходя из решений дифракционного приближения с учетом гауссовых диафрагм показана в [40]). Отметим, что впервые такое рассмотрение с использованием лучевых матриц было проведено в работе Кана [177], по существу правильной, однако весьма схоластичной. [c.73] Сечение волны с д = 1/М уменьшается при каждом последующем обходе резонатора и, каковы бы ни были начальные размеры этого сечения, в конечном итоге стягивается в точку. Ясно, что на основе этой волны, несмотря на формальную воспроизводимость кривизны ее фронта, самосогласованное решение построить нельзя. [c.74] Сечение другой волны при каждом обходе резонатора расширяется в М1раз, однако это не может помешать существованию самосогласованного решения поскольку зеркала имеют конечные размеры, лишняя часть сечения пучка просто проходит мимо них и выходит наружу. Это, очевидно, приводит к значительным потерям в геометрическом приближении они равны 1 - 1/М . Из-за большой величины потерь резонаторы AB D О в силу упоминавшихся в 2.1 соображений были названы неустойчивыми. Более подробное рассмотрение этих резонаторов и лазеров на их основе, из которого, кстати, следует, что геометрическое приближение является в данном случае вполне уместным, изложено в 2.5 и последующих главах. [c.74] При В = О, С О из (2.11) получаем р = 0 таким образом, центр кривизны волнового фронта находится прямо на выходном зеркале — излучение оказывается сфокусированным в точку на этом зеркале. Волна, следующая в обратном направлении, фокусируется в точку на другом зеркале (рис. 2,1 г). Это и понятно входная и вьосодная плоскости оптической системы с В = О сопряжены, система проецирует изображение одной из них на другую ( 1.1). [c.75] Еще любопытнее резонаторы с В = С = 0 из (2.11) следует, что значение р у них является неопределенным в таких резонаторах воспроизводятся любые волны, любой луч после обхода возвращается на прежнюю траекторию (рис. 2.1 д). Это позволяет легко навязьшать таким резонаторам любую форму распределений полей на зеркалах, поэтому они, как и другие системы с В = 0, начинают понемногу применяться в разного рода усилителях изображений [175, 88]. В конце параграфа мы еще немного коснемся свойств линейных резонаторов с 5 = О, но сколько-нибудь подробно рассматривать их не будем, так как в собственно генераторах они сейчас практически не применяются. [c.75] Наконец, особое место занимает симметричный конфокальный резонатор с А = D = О (Ri = R2 = /, рис. 2.7з). В нем воспроизводятся волны с любой начальной кривизной подробнее на его свойствах мы остановимся в следующем параграфе. [c.76] Следует только иметь в виду, что при AB D = О достаточно малейших отступлений от идеальной геометрии резонатора, чтобы распределение поля резко изменилось, а геометрическое принижение совсем потеряло силу (так, для разъюстированного плоского резонатора чисто геометрического решения уже нет). Подробнее на этом мы остановимся в 3.2. [c.76] Вернуться к основной статье