ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Спектральное уширение под действием ФСМ из "Нелинейная волоконная оптика " Физический смысл нелинейной длины ясен из уравнения (4.1.6) это эффективная длина распространения, на которой фма с = 1. Для типичного значения нелинейного параметра у = 20В -км в видимом диапазоне = 50 м при мощности = 1 Вт и уменьшается обратно пропорционально с увеличением мощности. [c.78] В общем случае спектр зависит не только от формы импульса, но и от начальной частотной модуляции импульса. На рис. 4.2 показаны спектры гауссовских импульсов без начальной частотной модуляции для нескольких величин максимального набега фазы фмакс- При фиксированной длине световода фмакс линейно зависит от пиковой мощности f o в соответствии с уравнением (4.1.6). Таким образом, эволюцию спектров, показанную на рис. 4.2, можно наблюдать экспериментально, увеличивая пиковую мощность. На рис. 4.3 изображены экспериментальные спектры импульса (близкого к гауссовскому, Го г 90 пс), излучаемого аргоновым лазером, после прохождения световода длиной 99 м с размером сердцевины 3.35 мкм (F=2,53) [9]. На спектрах обозначена величина фмакс для каждого случая, что дает возможность сравнивать их с вычисленными спектрами (рис. 4.2). Небольшая асимметрия, наблюдаемая в эксперименте, может быть связана с асимметрией формы входного импульса [9]. Видно полное совпадение результатов теории и эксперимента. [c.81] Как упоминалось выше, следует ожидать зависимости ФСМ-уши-рения спектра от формы импульса и начальной частотной модуляции, если таковая имеется. На рис. 4.4 сравниваются спектры гауссовского (т = 1) и супергауссовского импульсов (т = 3), полученные численным интегрированием с использованием уравнений (3.2.23) и (4.1.12). [c.83] Вернуться к основной статье