ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы П р и л о ж е н и е 3. Оптимальный оператор обнаружения Хелстрома из "Статистическая теория лазерной связи " Здесь io — оператор Лиувилля, соответствующий гамильтониану Но. Заметим, что знак в ур-яии (in.2jl4) противоположен знаку в О бычном гейзенберговском oneipaTopHOM уравнении для квантовомеханических операторов динамических величин ( П.2.13). [c.203] Факториальные моменты удобны тем, что они являются величинами, легко экспериментально (Наблюдаемыми иа црактике. [c.209] В последующем изложении, мы опустим индексы при операции взятия следа и в статистическом операторе, а также аргумент последнего [в выражениях (П.2.40), (П А2) и, (Л.2.45)]. [c.209] Выражение (П.2.56) соответствует обобщенному распределению Пуассона. Это распределение переходит в простое пуассоновское. распределение, если рассматриваются чистые когерентные состояния, т. е. когда отсутствует усреднение по ансамблю Р( а ) = Пб )(а —а ). [c.210] Распределение (П.2.62) является распределением Пуассона. [c.212] Случай одномодового некогереитного излучения имеет место при возбуждении одной моды большим числом хаотических макроскопических источников— шумовых источиинов (к такого рода излучению относятся тепловая радиация, гауссовы радиошумы, излучение Черенкова и др.). [c.214] Вернуться к основной статье