ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Сложные неоднородности из "Защита от излучений ядернотехнических установок. Т.2 " Для сложных неоднородностей общий подход заключается в разложении полной величины, характеризующей поле излучения, на компоненты. Основная трудность решения задач для сложных неоднородностей по сравнению с решением задачи для элементарных каналов состоит в расчетах составляющей излучения натекания. В компоненту натекания включаются все излучение, натекающее в точку детектирования через боковую поверхность канала, в котором определялось поле излучения, без учета его предысторий. [c.166] Для расчета компонент натекания важно знать максимальные расстояния между каналами, при которых взаимное влияние каналов на поле излучения в каждом из них должно еще учитываться. [c.166] Проведенные экспериментальные исследования с источниками у-квантов и нейтронов с систематически расположенными параллельно друг другу и перпендикулярно к источнику цилиндрическими каналами позволяют сделать вывод, что при кратчайшем расстоянии между осями каналов, по крайней мере большем или равном 4а (а—радиус цилиндрического вала), влиянием каждого канала через соседний на распределение поля излучения в центральном канале можно пренебречь в пределах погрешности измерений. Следовательно, для расчетов компоненты излучения натекания в каналах с указанным выше расположением неоднородностей можно пользоваться методом лучевого анализа. [c.166] Частным случаем защиты со сложными неоднородностями являются оредЫ С полостями, распределенными по всему объему (насыпные или пористые защиты). [c.167] Получено выражение [17], аналогичное выражению (12.72) для рэфф, когда пустоты имеют вид сфер или цилиндров бесконечной длины. [c.167] Изд-во иностр. лит., 1958. [c.168] Продуктами деления называют искусственные радиоактивные изотопы, образующиеся в результате деления (расщепления) ядер урана, плутония и других тяжелых элементов под действием нейтронов. Это название приписывается также тем изотопам, которые образовались из первоначальных продуктов деления в результате радиоактивных превращений. [c.169] Этим перечнем, конечно, не исчерпываются все области использования продуктов деления в сфере человеческой деятельности. [c.169] Вероятность этих процессов определяется сечениями захвата (0а = 1О1 барн) и деления (о/ = 577 барн). [c.171] В результате расщепления ядра и образуется два осколка с массовыми числами А в диапазоне 72—-166, которые перена-т сыщены нейтронами и практически мгновенно, т. е. в процессе деления, испускают от двух до трех нейтронов (среднестатистическая величина в этом случае равна 2,43 2,50 и 2,89 нейтронов на деление соответственно для и , 1) и Ри ). Расщепление тяжелого ядра сопровождается также выходом у-квантов с энергией 7,9 Мэе/деление (см. подробнее стр. 21—26). [c.171] Наибольшее значение, особенно для энергетических реакторов с большой удельной мощностью и продолжительностью кампании, имеет Сз . Кроме стабильных изотопов большим сечением захвата обладают некоторые радиоактивные продукты деления, особенно Хе з (T /2=9,l8 ч), имеющий максимальное сечение поглощения тепловых нейтронов (аа = 2,7-10 барн). Поглощение нейтронов стабильными или долгоживущими изотопами называют защлаковыванием, а поглощение относительно короткоживущими радиоактивными ядрами — отравлением. Более подробно эти вопросы рассмотрены в работе [8]. [c.174] Хе 31-144) которьщ при определенных условиях, могут быть опасными источниками внешнего облучения. Наиболее долгоживущие из них —(7 1/2=10,76 лет) и Хе Т 2 = Ъ,29 дня). Первый из них характерен для выброса радиохимических заводов, перерабатывающих выдержанные отработанные твэлы, а Хе1 з —для выброса АЭС. Более полные данные о у-излучении продуктов деления приведены в.работах [Г, 9]. [c.174] Ниже дан метод расчета активности продуктов деления с учетом перечисленных выше факторов. [c.175] Здесь Г) — весовая доля делящегося материала Ы/А — число ядер в 1 г N — число Авогадро А — атомный вес) а/ — сечение деления 3,Ы0 ° — число делений в 1 сек, соответствующее мощности 1 вт. [c.175] В действительности соотнощение между мощностью реактора и плотностью потока нейтронов более сложное оно включает в себя энергетическую зависимость, конкретную структуру активной зоны, степень выгорания одного и накопления другого ядерного горючего и т. д. [c.175] Соответственно активность каждого члена ветвленной цепочки определяется суммированием отдельных членов линейной цепочки, т. е. [c.176] Ух — абсолютный независимый выход изотопа г -го члена р — количество актов деления ядерного горючего. [c.176] Рассмотрим частные случаи решения задачи. [c.178] Пусть т=Т — продолжительность кампании реактора, работающего на постоянной мощности р = ра- В начальный момент (7 = 0) активность всех членов цепочки Л,, о = 0. [c.178] Вернуться к основной статье