ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Изогнутые каналы из "Защита от излучений ядернотехнических установок. Т.2 " Эффективным средством уменьшения прострела излучения через прямые неоднородности может быть замена прямых каналов изогнутыми. [c.156] При рассмотрении прохождения излучения через изогнутые каналы в защите используют общую методику разложения полной характеристики поля излучения в точке детектирования па отдельные составляющие в соответствии с формулой (12.11). [c.156] Компоненту Фиат С удовлетворяющей практику погрешностью можно рассчитать при помощи методики лучевого анализа. [c.156] Лналогичныл способом можно получить выражение для плотности потока излучения, попавшего в точку детектирования после п отражений от стенок канала. [c.157] Интегрирование равенства (12.50)—операция трудоемкая. Еще более сложные выражения при решении задачи в общем виде получаются для компонент Фал. нат и Фиат, ал, так как в этом случае необходимо учитывать, кроме того, спектрально-угловое распределение излучения, прошедшего через защиту до отражения или после него. Аналогичная ситуация имеет место при попытке точного расчета компоненты Фугл- Поэтому были разработаны более простые приближенные мето.ты определения поля излучения в изогнутых каналах. [c.157] Работа Симона и Клиффорда [13] была первой среди таких исследований. Ее авторы рассмотрели компоненту излучения Фал. пр для двухсекционного цилиндрического канала радиусом а, длиной первой секции и, второй /г, изогнутого под углом ф. Входное окно канала перпендикулярно его оси занимает плоский изотропный иотонник излучения мощностью N0 нейтронов. [c.157] Допущения, сделанные в работе [13], ограничивают область применения формулы (12.52) тепловыми и промежуточными нейтронами. [c.158] В этом случае плотность потока изменяется пропорционально 1/з1пф, что хорошо согласуется с экспериментальными дан ными для тепловых нейтронов. [c.158] Рассмотрим эту задачу более подробно применительно к источнику укван-тов. [c.159] Определим интенсивность альбедного у лучения /ал. ир в точке Р. Обозначим площади стенок канала, видимых из источника и точки детектирования одновременно, буквами Si S4 (см. рис. 12.12) Si и S2 —площади стенок S3 и S4 —площади крыши и пола . [c.159] Подставляя полученные выражения в формулу (12.49) и учитывая, что 5f 1, определяем интенсивность излучения на расстоянии 22. [c.160] При расчете /нат. ал и /ал. нат увеличению поля излучения за счет этих компонент соответствовали увеличения рассеивающих в месте изгиба площадей для компоненты /нат. а.т увеличение рассеивающей площади на площади и для компоненты /ал. нат на площади 5в и 5д. [c.160] Выражения для компонент /нат.ал, /а.).маг И /уг ,, рассчитэн-ные при сделанных выще ограничениях, записаны в табл. 12.3. Здесь Z — порядковый номер материала защиты Пц — число атомов в единице объема (б )—дифференциальное сечение комптоновского рассеяния энергии на один электрон у — коэффициент истинного поглощения энергии для квантов источника в материале защиты. [c.160] Все предыдущее рассмотрение проводилось для точечного изотропного источника, помещенного в центре входного отверстия первой секции канала. Случай, когда на входе в канал находится плоский изотропный источник, заполняющий входное отверстие канала, при введенных выше предпосылках без существенных погрешностей может быть сведен к точечному изотропному источнику с равновеликой активностью, расположенному в центре отверстия канала. [c.162] При расчете ослабления излучения в изогнутых цилиндрических каналах можно рекомендовать замену цилиндрического канала каналом с квадратным поперечным сечением, размеры которого определяются из условия равенства площадей поперечных сечений обоих типов каналов. Дальнейший расчет производится по описанной выше методике. [c.162] При расчетах рассмотренным выше способом учитывается только первое отражение излучения от поверхности стенок канала. [c.162] Для учета многократного отражения излучения во второй секции канала необходимо проводить дополнительные расчеты. [c.162] Канал с несколькими изгибами можно рассчитать путем последовательного обсчета каждого изгиба по описанной методике. При этом каждый предыдущий изгиб становится источником излучения для последующего. Однако с увеличением количества изгибов возрастает трудоемкость расчетов. [c.162] Анализ результатов экспериментальных и расчетных исследований позволяет сформулировать следующие выводы о формировании поля во второй секции канала. [c.163] При 22 а изменения плотности потока излучения практически не происходит детектор регистрирует излучение источника, определяемое в основном компонентой прямой види.мости для первой секции канала. [c.164] Вернуться к основной статье