ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Прямые каналы из "Защита от излучений ядернотехнических установок. Т.2 " К настоящему времени прохождению нейтронного и у-излу-чений через прямые каналы посвящено наибольщее количество работ. Ниже рассматриваются задачи прохождения излучений через полые каналы, полностью или частично пронизывающие защиту, а также через заполненные каналы. [c.143] Рассмотрим методы, которыми пользуются при расчете отдельных компонент поля излучения, определяемых соотношением (12.9), в полых каналах, полностью пронизывающих защиту. Для конкретности изложения проиллюстрируем подходы к рещению задачи на примере круглого цилиндрического канала. Расчет отдельных компонент для других видов каналов данной группы производится подобными методами [2]. [c.143] Компонента излучения прямой видимости. Для расчета компоненты нерассеянного прострельного излучения от видимой нз точки детектирования части источника служит метод прямой видимости. Расчет этой компоненты обычно не вызывает затруднений для наиболее простых случаев удается получить аналитические функции, в остальных случаях решение сводится к численному интегрированию. [c.143] Здесь и ниже в формулах верхний индекс при значениях плотности тока или потока — вид углового распределения излучения источника. [c.144] Рассмотрим круглый цилиндрический канал (рис. 12.5), на входе которого перпендикулярно его оси расположен плоский источник излучения с равномерной мощностью источников и угловым распределением, задаваемым в виде (12.5). [c.144] Рассмотрим для точки детектирования Я , находящейся на оси канала на расстоянии г от источника, возможные токовые и потоковые характеристики поля излучения, если угловое распределение излучения источника также задается в виде токовых или потоковых функций. [c.144] Рассмотренный пример обращает внимание на то, что в связи с возможностью задания углового распределения излучения источника и детектируемого излучения в токовых или потоковых характеристиках поле может быть выражено четырьмя характеристиками. [c.145] Для пр ямых каналов с любой формой поперечного сечения формулой (12.35) можно пользоваться с погрешностью в несколько процентов, если 2 в 4—5 раз превышает максимальные размеры вп.тимой части источника. [c.145] Случай, когда точка детектирования Ра находится на рас-стояпнм г от оси канала (О г а), подобен задаче определения поля излучения над дисковым источником в точке, проекция которой на плоскость источника заключена в пределах источника. [c.145] Если точка Рз находится на расстоянии г от оси канала а .г) и видит часть источника для 2 /, г а, плотность по чека и тока излучения определяют по формуле (12.35). [c.145] При решении многих задач полезным может оказаться правило аддитивности излучения. Им пользуются, когда необходимо свести определение поля более сложных источников к совокупности полей более простых излучателей. Оно может быть также использовано для источников с неравномерным распределением мощности по поверхности. [c.146] Компонента излучения натекания. При расчете излучения натекания основная трудность сводится к учету рассеянного излучения. [c.146] Нерассеянное излучение в предположении экспоненциального закона ослабления можно выразить несколькими интегральными функциями, вид которых изменяется в зависимости от условий задачи. [c.146] Проиллюстрируем подход к расчету компоненты излучения натекания методом лучевого анализа на примере круглого цилиндрического канала для точки детектиро.вания Я на его оси (см. рис. 12.5), на входе которого расположен бесконечный плоский изотропный источник излучения, в предположении экспоненциального закона ослабления излучения в защите. [c.146] Для рассмотренного примера функция Оо(0о Цо2), в частности для О° 0о 15° и 0 [1о2 15, была рассчитана численно [10]. [c.147] Рассмотрим возможные методы учета рассеянного излучения в компоненте натекания. [c.147] В отличие от нейтронов широкий пучок у-излучения не ослабляется в защите по закону экспоненты. [c.147] Фиат (2) = Л/о [АСо(0о, Р 2) -ь (1 - Л,) Со (00. Е02)], 12.38) записанной вместо формулы (12.37), не учитывающей многократно рассеянное в защите излучение. [c.147] Для точек на поверхности защиты в фактор накопления следует вводить поправку на барьерность среды из формулы (7.25), не зависящую от толщины защиты. [c.147] Пусть на входе в канал расположен плоский бесконечный мононаправленный источник (рис. 12.6, а). Учитывая, что канал не вносит возмущение в угловое распределение излучения па границе среды (см. 7.3), и пользуясь угловым распределением интенсивности рассеянного излучения на стенках канала й/ (Еа, ро2, 0)/ 1Й в виде (7.41) или (7.36), можно определить компоненту натекания. [c.148] Вернуться к основной статье